vom 16. Mai 1867. 291 



Ich werde bei einer künftigen Gelegenheit ausführlicher 

 darauf zurückkommen. 



Aus dem Angeführten geht hervor, dafs die Entladungen 

 der Maschine desto eher und desto stärker discontinuirlich wer- 

 den, je gröfser die Fläche ist, welche sich mit Elektricität be- 

 laden hat; und diefs scheint mir begreiflich zu machen, wie 

 überhaupt die Discontinuität der Entladung zu Stande kommen 

 kann. 



Die leitenden Flächen nämlich, so denke ich mir, nehmen 

 innerhalb einer gewissen Zeit so lange Elektricität auf, bis diese 

 eine Dichtigkeit erlangt hat, bei welcher, je nach den Umstän- 

 den, die Entladung beginnen kann; und hat sie einmal begonnen, 

 so schiefst, bis auf einen unbedeutenden Rest, die gesammte 

 Elektricität so gut wie auf einmal heraus. Es bedarf dann 

 wieder einer relativ längeren Zeit, damit die Flächen ihren 

 Verlust durch neue Elektricität ersetzt haben, und wann diefs 

 geschehen, erfolgt in ähnlicher Weise ein zweiter Ergufs. 



Ich parallelisire also den Vorgang mit der bekannten und 

 von Hrn. Riefs genauer untersuchten Erscheinung, dafs wenn 

 die Leydner Flasche bei constanter Schlagweite entladen wird, 

 die Entladung keineswegs auf das erste Minimum von Elektri- 

 cität beschränkt bleibt, sondern sich auf ^ Vj 3 ihrer gesammten 

 Menge erstreckt, ungeachtet, wegen abnehmender Dichtigkeit 

 derselben, die Schlagweite offenbar für alle folgenden Portionen 

 zu grofs ist. 



Man hat diese Erscheinung durch die Annahme erklärt, 

 dafs die erste Portion übergehender Elektricität allen folgenden 

 die Bahn breche, dafs sie in der Luft einen Kanal bilde, in 

 welchem die übrige Elektricität sich leichter bewegen und aus- 

 gleichen könne. 



Ich will diese Annahme nicht bestreiten, aber es scheint 

 mir doch, als sei sie allein nicht hinreichend zur Erklärung 

 der Erscheinungen bei der Elektrophormaschine, bei welchen, 

 nachdem Funken bereits Bahn gebrochen haben, die Intermit- 

 tenzen dennoch nicht aufhören. 



