vom 18. Juli 1867, 



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gegengesetzt gerichtete Ströme, die bei dauernd geschlossenem 

 Galvanometerkreise sich natürlich in ihrer Wirkung zum gröfs- 

 ten Theil aufheben müssen und daher nicht zur Erscheinung 

 kommen. 



Vergleicht man nun diese Erscheinung mit dem in 1. ge- 

 nommenen Resultat und berechnet die zeitlichen Verhältnisse 

 derselben, so ergiebt sich der Zusammenhang mit dem Ablauf 

 der Reizwelle in der Muskelfaser. 



Es sei Fig. 5 ilOf ' eine Muskelfaser, die in p gereizt 



Fig. 5. 



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werden kann und in l und X von einem ableitenden Bogen 

 symmetrisch berührt ist. Eine gewisse Zeit nach der Reizung 

 in p wird nun die Reizwelle den Punkt l erreicht haben, und 

 in diesem Moment entsteht ein Strom, der in der Faser die 

 Richtung des Pfeiles 1 hat und der sein Maximum erreicht, 

 wenn die Reizwelle sich in der Lage Wy^ befindet. Steht die 

 Reizwelle zwischen l und X , so ist der abgeleitete Strom wieder 

 Null. Erreicht aber die Reizwelle den Punkt X, so entsteht 

 ein dem vorigen entgegengesetzt gerichteter Strom (Pfeil 2), 

 dessen gröfste Höhe mit der Lage der Reizwelle W2 zu- 

 sammenfällt. 



Das Gesetz dieser Erscheinung läfst sich nun folgen- 

 dermaafsen aussprechen: „Ein jeder Punkt des Längs- 

 schnittes einer in einem Punkte gereizten Muskel- 

 faser, welche sich innerhalb der fortschreitenden 



