﻿vom 8. Januar 1874. 33 



= ^ \ x = 



Ce -+- c Ä = ^ 



in denen die £ die Schwingungsausschläge, die c die Oscillations- 

 gesch windigkeiten bedeuten und das angehängte Zeichen angibt, ob 

 sich dieselben auf die einfallende, reflectirte oder durchgehende 

 Welle beziehen. Beide Gleichungen gelten für die Theilchen der 

 Gränzfläche, also für x = 0, wenn nämlich durch dieselbe ein sich 

 mit ihr bewegendes Coordinatensystem derart hindurchgelegt wird, 

 dass die x-Axe mit dem Lothe zusammenfällt und etwa die z-Axe 

 auf der Einfallsebne senkrecht steht. 



Die erste ist mit einer bekannten Continuitätsgleichung C au- 

 ch y 's identisch, die zweite eine Verallgemeinerung der Fresnel- 

 Neumann'schen, sofern sie statt der maximalen Oscillationsgeschwin- 

 digkeiten die variablen Werthe derselben enthält. 



Schreibt man dieselben: 



§ E ■+■ §R = §D 



d$ E ^9r _ <^d \ x = 

 dt dt dt 



und substituirt in ihnen die bekannte Cosinusform, so reduciren 

 sie sich, unter A die Amplitude, unter T die Schwingungsdauer 

 verstanden und bei Beachtung der Translation des Coordinatensy- 

 stems, durch welche sich T R und T D — entsprechend dem Dopp- 

 ler'-schen Princip — bestimmen, auf: 









A E 



+ a r 



— 



A D 









A E 



C dR 





A D 









T E 



H — 



T R 



zss 



T D 



er 



auch 



abgekürzt 



auf: 









I. 







** 



+.4-R 



= 



Ad 







c E 



+ c R 



= 



Cd j 



wenn sich nämlich den Amplituden A die maximalen Oscillations- 

 geschwindigkeiten C zuordnen. Beide Gleichungen genügen für 

 sich zur Ableitung der Intensitätsformeln, die z. B. für ruhende 

 isotrope Mittel mit denen im Zusatz H meiner Astronomischen 

 Undulationstheorie 1 ) übereinstimmen. Unmittelbar auf dieselben 

 angewandt, würden freilich beide identisch. 



2 ) Ketteier, Astronomische Undulationstheorie oder die Lehre von der 

 Aberration des Lichtes. Bonn 1873. 



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