﻿36 Gesammtsitzung 



sich auch ihnen zuordnenden Gleichung der lebendigen Kräfte er- 

 schliessen lassen. Das gibt dann einen Fingerzeig für das Ver- 

 halten der anisotropen Mittel überhaupt. 



Was schliesslich die so zu gewinnenden Intensitätsformeln sel- 

 ber betrifft, so erhält man z. B. für die äussere Reflexion an be- 

 wegten isotropen Mitteln (n' E = 1 , uo E = u R = v) und zwar für 

 den ersten Hauptfall: 



sin (et — Op) 

 sin (a -h cl d ) 

 und für den zweiten : 



tang(a — a D ) 

 tangCa-ha^) 



Ein bewegter aus irgend einem isotropen Mittel bestehender Spie- 

 gel verhält sich also wie ein ruhender aus der gleichen Substanz, 

 der man statt der früheren Vorderfläche eine um den Winkel ß 

 gedrehte neue gegeben, und für die das frühere Brechungsverhält- 

 niss n in irgendwelcher Weise auf: 



sind v 





sina D w -f- gxeos (a^ — \f/) 



reducirt worden, wo nunmehr ^/ sich auf die in die Einfallebne 

 hineinfallende Componente der Translationsbewegung bezieht und 



n 2 i 



x den Fresnel'schen Coefficienten - — bedeutet. Diese Um- 



Wandlung des Brechungsquotienten bewerkstelligt sich aber am ein- 

 fachsten dadurch, dass man die Platte ohne Änderung ihrer innern 

 Constitution in einen Äther von der Lichtgeschwindigkeit: 



9 — cos (a D — vfO 



M 



eintaucht. Und da zudem auch für das bewegte Mittel die von 

 der neuen Eintrittsfläche ab gezählten Einfalls- und Spiegelungs- 

 winkel gleich sind, so würden beide Systeme sich weder nach In- 

 tensität der Spiegelung und Brechung, noch nach Drehung der 

 Polarisationsebne noch auch überhaupt in katoptrischer Beziehung 

 unterscheiden. 



In der astron. Undulationstheorie (S. 180) ist ferner gezeigt, 

 dass in anisotropen wie isotropen Mitteln eine gleiche Bewegung 

 stets die nämliche Drehung der Wellennormale um den Winkel: 



