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Andrerseits hat Hr. O. E. Meyer (Poggendorff s Annalen 

 Bd. 145 S. 80) Reibung im Äther, aber ohne mitschwingende Theil- 

 chen angenommen, und daraus wohl Änderungen der Brechung in 

 dem gewünschten Sinne, aber keine Absorption eines eng begrenz- 

 ten Farbenstreifens ableiten können. 



Ich habe nun versucht, die von Hrn. Seilmeier gegebene 

 Erklärung in der Weise umzubilden, dass ich eine Reibungskraft, 

 welche der Bewegung der ponderablen Molekeln entgegenwirkt, in 

 derselben Form eingeführt habe, wie sie sich bei den langsameren 

 Schwingungen des Pendels und der tönenden Körper wohl bewährt 

 und eine mit den Versuchen gut zusammenstimmende Theorie des 

 Mitschwingens ergeben hat. Die Untersuchung hat auch für einen 

 mit mitschwingenden Theilchen beladenen Äther gute Resultate er- 

 geben, und wenn man sich dabei auf die einfachsten, für das Wesen 

 des Phänomens notwendigsten Annahmen beschränkt, so gewinnt 

 man eine verhältnissmässig einfache und kurz zusammenzufassende 

 Theorie. 



Um zunächst die Verwickelungen zu beseitigen, welche die 

 Einführung discontinuirlich vertheilter Molekeln in der Rechnung 

 hervorbringt, Schwierigkeiten, deren Überwindung übrigens in den 

 von Cauchy und seinen Nachfolgern ausgebildeten theoretischen 

 Arbeiten gelehrt wird, nehme ich an, dass die ponderablen Atome 

 dicht genug liegen, um alle Theile der zwischen ihnen liegenden 

 Äthermassen in merklich gleichmässiger Weise zu afficiren, so als 

 ob der Äther und die mit ihm schwingenden ponderablen Atome 

 zwei sich gegenseitig durchdringende continuirliche Medien bilden, 

 welche sich gegen einander verschieben können. Eine solche An- 

 nahme wird erlaubt sein, wenn die Entfernungen der ponderablen 

 Theile von einander verschwindend klein gegen die Wellenlängen 

 sind. 



Ferner wird es genügen hier nur eine Art ponderabler Atome 

 anzunehmen, welche in Mitschwingungen versetzt werden. Wir 

 beschränken uns auf die Untersuchung ebener Wellen, die sich in 

 Richtung der y fortpflanzen. Es sei mit x die Verschiebung der 

 ponderablen Theilchen, mit £ die der Äthertheilchen zur Zeit t 

 bezeichnet für eine Schicht, deren Coordinate y ist. 



Wenn nur die Elasticität des Äthers wirkt, ist die Bewegungs- 

 gleichung des Äthers für ebene Wellen bekanntlich von der Form 



