﻿vom 29. October 1874. 669 



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worin //, die Dichtigkeit und a? die Elasticitätsconstante des Äthers 

 bezeichnet. Die linke Seite dieser Gleichung drückt die für die 

 Volumeneinheit berechnete Kraft durch die Beschleunigung aus, 

 die der Äther erleidet; die rechte Seite giebt dieselbe Kraft, 

 als herrührend von der elastischen Deformation des benachbarten 

 Äthers. 



Um nun die Bewegungsgleichung zu vervollständigen für den 

 Fall, dass eingelagerte ponderable Theile, die aber wie ein eonti- 

 nuirliches Medium wirken, eine Kraft auf den Äther ausüben, wer- 

 den wir für unendlich kleine Verschiebungen (als welche die Licht- 

 schwingungen ja immer vorzustellen sind) diese Kraft der relativen 

 Lagenänderung des Äthers gegen das System der benachbarten 

 ponderablen Atome proportional setzen dürfen und erhalten so 



1) Die Bewegungsgleichung des Äthers 



*S + -*>-0 } 



d 2 £ 



Dazu kommt die Bewegungsgleichung der ponderablen Atome, 



deren Dichtigkeit wir mit m bezeichnen. Auf die Volumeneinheit 



ö/ x 

 berechnet wäre m—z- die auf sie wirkende Kraft, gemessen durch 

 dt 2 & 



die Beschleunigung. Andrerseits wird diese Kraft zusammenge- 

 setzt sein: 



a) aus der Kraft, die der Äther auf die ponderablen Atome 

 ausübt, nämlich ß 2 (£ — x)\ 



b) aus der Kraft, welche die übrigen, relativ festliegenden 

 Theile der ponderablen Massen, wenn solche da sind, auf den be- 

 wegten Theil ausüben. Wiederum mag hier zur Vereinfachung der 

 Rechnung die der Wirklichkeit wohl nicht ganz entsprechende, 

 mechanisch aber unanstössige Annahme gemacht werden, dass 

 schwere centrale Massen der Molekeln festliegen, und die beweg- 

 lichen Theile derselben gegen diese und den Äther eine be- 

 stimmte Gleichgewichtslage zu bewahren streben. Bei der Ver- 

 schiebung der beweglichen Atome um x setzen wir die Kraft, wel- 

 che sie in die Gleichgewichtslage zurückführt, gleich — a 2 x. 



