﻿674 Gesammtsüzung 



Wenn nun die Anzahl der eingelagerten Atome derselben Art 

 zunimmt, wird, falls keine anderweitige Änderung der Structur er- 

 folgt, 7 2 , welches die auf die Volumeinheit von m ausgeübte Rei- 

 bung misst, proportional m wachsen, also die Breite des Absorp- 

 tionsstreifens, bei Schichten, die seine Mitte gleich stark verdun- 

 keln, nahehin gleich bleiben. 



Unter denselben Verhältnissen würde aber auch ß 2 , welches 

 die auf die Volumeinheit von m ausgeübte elastische Kraft misst, 



Je 

 wie m wachsen, und das Maximum der Absorption — bei gleicher 



Co 

 Dicke der absorbirenden Schicht also wachsen. 



Nachdem wir so unter Voraussetzung, dass G klein gegen F 



sei, den Gang der Absorption, den die Formeln geben, untersucht 



haben, gehen wir unter Festhaltung derselben Voraussetzung dazu 



über, den Gang der Brechung zu bestimmen. Bezeichnen wir die 



Fortpflanzungsgeschwindigkeit im freien Raum mit C, so ist das 



Brechungsverhältniss N unseres Medium 



N 2 = — 



2 , 02 



für n = , welches nahehin der Werth für den Streifen der 



m 



stärksten Absorption ist, wollen wir es mit 9t bezeichnen. Die 



obigen Gleichungen ergeben 



ß 2 



%v = 





wir erhalten demnach unter den gemachten Voraussetzungen und 

 mit Anwendung der vorher für tt und p festgestellten Werthe: 



C 2 ß i (n 2 — n 2 — 2f) 



*H 



a 2 n 2 m [(n 2 — n 2 f + 4 f (n 2 -f- f] 



Der Ausdruck in den Parenthesen erreicht seine Grenzwerthe, wo 



±tf(n 2 -hf) = (n 2 -n 2 ) 2 — 4^ 2 (n 2 — n 2 ) . . . } 4a 



Bei schmalem Absorptionsstreifen können wir die Änderung des 

 Factors n 2 vor der Parenthese vernachlässigen und ist, wie sich 

 oben zeigte, p 2 klein gegen n 2 . Vernachlässigen wir es, so ergiebt 

 die Gleichung 4a für die Grenzwerthe 



