﻿vom 29. October 1874. 675 



tt^y 2 



n 2 — n 2 = ± 2 n ü = ± — =- • 

 r m 



Mit Berücksichtigung der Gleichung 3b würde dies für das Maxi- 

 mum und Minimum der Brechung, so lange die gemachten Ver- 

 nachlässigungen zulässig sind, ergeben 



k _ j ^o 

 c 2 c 



An Stelle des Maximum und Minimum der Brechung würde also 

 eine doppelt so dicke Schicht als für die Farbe der stärksten Ab- 

 sorption nöthig sein, um die gleiche Absorption hervorzubringen, 

 so dass diese Grenzwerthe der Brechung schon immer in die we- 

 gen der Absorption schwer zu beobachtenden Theile des Spec- 

 trum fallen. 



Für die Grenzwerthe von N wird annähernd 



n 2 - w = ± c 2 — 2 -^— 2 = ± gi. c k 



2a'n*\\y' XI 



Ist der Unterschied zwischen N und 91 klein, und bezeichnen wir 

 die Wellenlänge im freien Raum für die Farbe von n Schwingun- 

 gen mit A = -.C, so wird die letzte Gleichung 

 N-Ti= ±ik X . 



Die Grösse e A^- ist aber der Bruchtheil des eintretenden 

 Lichts, welcher durch eine Schicht von der Dicke -|7* wieder- 

 austritt, wenn das Licht der am stärksten absorbirten Farbe ange- 

 hört. Es ist also die durch die Absorption bedingte maximale 

 Änderung des Brechungscoefiicienten nach der hier entwickelten 

 Theorie gleich dem logarithmischen Decrement der Lichtstärke ge- 

 nommen für eine Schicht, deren Dicke einer halben Wellenlänge 

 der entsprechenden Farbe im freien Räume gleich ist. In so dün- 

 nen Schichten zeigen übrigens nur sehr kräftig absorbirende Mittel 

 überhaupt eine merkliche Verminderung der Lichtstärke; nur von 

 solchen wäre also ein erheblicher Grad anomaler Dispersion zu 

 erwarten. 



Nach den von Hrn. Christiansen (Poggendorff's Annalen 

 Bd. 143 S. 254) veröffentlichten Messungen beträgt für eine con- 

 centrirte Fuchsinlösung der Unterschied der Brechungsverhältnisse 



