﻿vom 29. October 1874. 677 



Die Absorption wird also verschwindend klein und das Brechungs- 

 verhältniss nähert sich bei steigender Schwingungszahl einem festen 

 Werthe 



- = - 

 c 2 « 2 



Wären die Dichtigkeit \x des Äthers und seine Elasticitätsconstante 

 cl" für das durchsichtige Medium dieselben wie für den freien 

 Raum, so würde das Brechungsverhältniss für die schnellsten Os- 

 cillationen gleich 1 werden, was nicht zulässig erscheint den Be- 

 obachtungen gegenüber. Man muss also in den durchsichtigen 

 Medien entweder eine solche veränderte Structur des Äthers an- 

 nehmen, dass — grösser als im freien Räume wird, oder mit Hrn. 



et" 



Seilmeier annehmen, dass jenseits des Ultraviolett in jedem Spec- 

 trum einer durchsichtigen Substanz starke Absorptionen vorkom- 

 men, welche im ganzen sichtbaren Spectrum das Brechungsverhält- 

 niss in die Höhe treiben. 



Für sehr kleine Werthe von n andrerseits wird 



P __ &<* I 



ff--- ßV * 



a 2 (a 2 + ß' 2 f n 



also — = 0. 

 F 



Mittels der Reihen 2e ergiebt sich 



k = 



c 



ßa 



ß»y 2 



3 ' 



2aa(ar-h /3 2 ) a 



Wenn a == o, wird k = und - = oo; sonst werden beide Wer- 



c 



the endlich sein. 



In der Nähe der Farbe stärkster Absorption lässt sich der 

 Gang der Absorption und Brechung, wie ihn die Gleichungen 2d 

 und 2e ergeben, durch die folgende Construction versinnlichen : 



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