﻿vom 14. December 1874. 769 



luten Werthe nach wieder die grössere wird. Dies wird verhältniss- 

 mässig früh geschehen, weil jetzt die negativ gewordene inducirte 

 Intensität y } (H — S) von der permanenten Intensität t sich abzieht. 

 Der ganze Spielraum schwingungsloser Astasie liegt also eigentlich 

 zwischen den Werthen S x , $ 3 , oder den Abständen r u r 3 . In der 

 Ausübung hätte es aber keinen Sinn, den Stab dem Magnet über r 2 

 hinaus zu nähern, und wir können uns mit der Betrachtung dessen 

 begnügen, was bis zu diesem Punkt, oder bis zu S = S% == H, 

 geschieht. Unter Spielraum schwingungsloser Astasie ist daher 

 im Folgenden nur der zwischen den Werthen S i} S 2 oder r l5 r 2 

 eingeschlossene Spielraum verstanden. 



Der Fehler, den wir zu ergründen streben, bestand nun sicht- 

 lich darin, dass der Unterschied 3 = r 1 — r 2 zu klein war: denn 

 da beim Annähern des Stabes der Magnet umschlug, lag dieser 

 Fehler keinenfalls darin, dass S nicht gross genug gemacht werden 

 konnte. 



Zunächst ist zu bemerken, dass einem gleichen Unterschiede 

 $! — $2 ein verschiedener Unterschied § = r x — r 2 entsprechen 

 kann. 



Stellen wir uns, der Einfachheit halber, vor, die Dimensionen 

 unserer Magnete verschwänden gegen r l5 r 2 , so dass die Gauss- 

 schen Formeln für Fernwirkung von Magneten anwendbar wären. 

 Dann lässt sich S gleichsetzen einer Constanten 9)1 (dem Momente 

 des Stabes multiplicirt mit einer trigonometrischen Function), di- 

 vidirt durch r 3 . Wächst 9J1, während 



SR ' fflt 



beständig bleiben, so wachsen auch i\, r 2 . Mit anderen Worten, 

 ein stärkerer Stab bewirkt Schwingungslosigkeit und Umschlagen 

 des Magnetes aus grösserer Ferne als ein schwächerer. 



Wir bezeichnen nun ferner mit r{, r 2 die Abstände, in denen 

 beziehlich Schwingungslosigkeit und Umschlagen des Magnetes 

 durch einen anderen längs derselben Geraden genäherten stärkeren 

 Stab bewirkt werden, für den die Constante W an Stelle von 5ft 

 tritt. Sind *S{, aS 2 die zugehörigen S, und ist b' = r[ — r 2 , so 

 hat man 



