﻿vom U. December 1874. 783 



des hoch astatischen Magnetes aus der Declinationsebene gewiss 

 schon früher wahrgenommen. Man vermuthete aber dabei zufällige 

 Ursachen, welche die Oberhand über die sehr verminderte Richt- 

 kraft gewönnen, als da sind Torsion, Luftströmungen, versteckte 

 Mittelpunkte magnetischer Wirkung. Niemand hatte meines Wissens 

 bemerkt, dass bei wachsender Astasie der Magnet völlig regel- 

 mässig sich dreht, und dass er aus der aequatorialen Lage ab- 

 gelenkt langsam, doch treu, in sie zurückkehrt. 



Auch ich hatte, wie ich bekennen muss, versäumt, mich über 

 das Verhalten, welches der Magnet bei möglichster Gleichheit von 

 H und S in der Wirklichkeit zeigt, genauer zu unterrichten. Hr. 

 Hensen war es, der mich auf die aequatoriale Stellung des 

 Magnetes bei höchster Astasie aufmerksam machte. Er sah darin 

 einen Widerspruch mit meiner oben S. 779 angeführten Äusserung in 

 Abb, I, dass der Zustand völliger Astasie unfassbar für die Beob- 

 achtung sei. Doch ist kein solcher Widerspruch da, denn ich 

 setzte damals die idealen Bedingungen wahrhafter Astasie voraus, 

 also auch absoluten Parallelismus der magnetischen Axe des Sta- 

 bes mit der Declinationsebene. Jetzt wurde es mir um so leich- 

 ter, das von Hrn. Hensen wahrgenommene Verhalten aus mangel- 

 haftem Parallelismus von Stab und Declinationsebene abzuleiten, 

 als ich gerade mit den Variationsschwankungen des Magnetes be- 

 schäftigt war. 



Auch Hr. Dr. Aron hierselbst hatte jenes Verhalten beob- 

 achtet. Er hatte aber auch dessen Beziehung zur freiwilligen 

 Ablenkung astatischer Nadelpaare schon erkannt. Denn es 

 ist klar, dass die hier auftretende Ablenkung des Magnetes aus 

 dem Meridiane bei höherer Astasie die nämliche Erscheinung ist, 

 wie die einst von mir so genannte freiwillige Ablenkung astatischer 

 Nadelpaare, deren Entdecker Nobili sie sogleich auf mangelhaften 

 Parallelismus der Nadeln zurückführte. 1 Setzt man für H das 

 Moment M der stärkeren, für S das Moment M' der schwächeren 

 Nadel, so werden obige Formeln buchstäblich einerlei mit den be- 

 kannten Ausdrücken für die Gleichgewichtslage eines astatischen 

 Nadelpaares in der Gestalt, die ich ihnen gab. 2 In diesen ist cp der 



1 Untersuchungen über thierische Elektricität. Bd. I. 1848. S. 169 ff. 



2 Poggendorff's Annalen u. s. w. 1861. Bd. CXII. Sil. 



