﻿786 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse 



Gleichgewichtslage des astatischen Magnetes eine um 180° davon 

 entfernte labile Gleichgewichtslage. x 



Ein zweiter Punkt, in welchem das astatische Nadelpaar und 

 das hier betrachtete System von einander abweichen, ist der, dass 

 dort cp ein für allemal gegeben, hier mit der Declination veränderlich 

 ist. In Folge dessen ist die Gleichgewichtslage des astatischen 

 Nadelpaares auch im Zustand höchster Astasie von den Variationen 

 des Erdmagnetismus minder abhängig als die des astatischen Magne- 

 tes. Das astatische Nadelpaar empfindet die Variation der Inten- 

 sität gar nicht, die der Declination nur deren wirklichem Betrage 

 gemäss. Es sei denn, dass die Gleichgewichtslage des Nadelpaares 

 noch durch andere Kräfte bedingt werde, wie z. B. durch An- 

 ziehung der Drahtmassen. Dann kann Vergrösserung der durch 

 Variation der Declination bedingten Schwankung stattfinden, wie 

 auch Variation der Intensität wieder Einfluss gewinnt. 



Im Übrigen kehren die Besonderheiten, welche die freiwilligen 

 Ablenkungen astatischer Nadelpaare bieten, bei den astatischen 

 Magneten wieder. Wie dort ist es auch hier, und aus denselben 

 Gründen, um so leichter, den Magnet sich scheinbar aequatorial 

 stellen zu sehen, je grösser cp innerhalb gewisser Grenzen ist. Je 



kleiner — , um so grössere Veränderungen von tg ß entsprechen 



gleichen Fortschritten der Astasie, so dass der geringsten weiteren 

 Annäherung des Stabes, wie sie ohne besondere Hülfsmittel mög- 

 lich ist, schon ein Sprung des Magnetes über den Aequator folgt 2 

 Wird aber cp absichtlich über Gebühr gross, = 90°, gemacht, so 

 erreicht, wie wir oben S. 781 sahen, der Magnet für H = S nur 

 noch die 45°- Stellung, und nur ein unendliches S kann ihn bis 

 zum Aequator drängen. Die Schwierigkeit, welche es jetzt hat, 

 den Magnet aequatorial zu stellen, liegt jedoch in etwas Anderem, 

 als die bei verschwindendem cp. 



Ein astatisches Nadelpaar dreht sich bei wachsender Astasie 

 so, dass der stets vorhandene kleine Winkel a zwischen Meridian 

 und stärkerer Nadel wächst. Dem entsprechend dreht sich bei 

 wachsender Astasie der Magnet so, dass er sich weiter von der 



1 Poggendorff's Annalen a. a. 0. S. 12. Taf. I. Fig. 3. V. 

 3 Poggendorff's Annalen a. a. 0. S. 3. 



