﻿vom 14. December 1874. 789 



nen Parallelismus der Nadeln zulässt. Offenbar erreichte man 

 auch an unserer jetzigen Einrichtung die höchste Astasie, welche 

 der jedesmalige Winkel cp zulässt, wenn man bei aequatorialer Stel- 

 lung des Magnetes arbeitete. 



Die Gleich gewichtsgleichung des Magnetes ist erfüllt, wenn er 

 in der Diagonale des Parallelogrammes einsteht, dessen Seiten man 

 erhält, indem man auf den Projectionen der Wirkungsebenen von 

 Erde und Stab, vom Schneidepunkt dieser Projectionen aus, H und 

 S proportionale Stücke abmisst (S. Fig. 2). Wird der Magnet 

 aus dieser Lage um einen Winkel ± a abgelenkt, so zieht ihn 

 darin zurück eine Kraft dz Je. sing, wo k der Länge jener Diago- 

 nale proportional ist. Man hat 



*** Ssia <p (5) . 



cos 



('-■*) 



Sind die Pole des Stabes denen des Magnetes gleich gerichtet, 

 und durchläuft S die Werthe von bis <x> , so durchläuft ß die 



Werthe von ß = 4- (90° - ^ j durch bis ß = — ( 90° —^\ . 



Die entsprechenden Werthe von k gehen von k = H bis k = oo , 

 da bei endlichem H nur ein unendliches S den Magnet dem Stabe 

 parallel stellen kann. Dazwischen hat k, wie man sogleich sieht, 



bei ß = H ein Minimum. Der Magnet ist also am beweglich- 

 sten, wenn senkrecht zum Stabe, k ist hier = H sin cp , mithin 

 die Astasie um so vollkommener, je kleiner cp. Für ß = 0; 



ß = wird beziehlich k = 2 H sin — ; k = H tg cp u. s. w. 



Für ß = H folgt aus (4) S = .ff cos cp . Dieser Werth von 



S, und nicht, wie man meinen sollte, S = II , giebt grösste Em- 

 pfindlichkeit, Die Verschiebung der kürzesten Diagonale nach Nord 

 beruht darauf, dass der Magnet zum Einstehen in den Meridian, 

 weil dann keine Seitenkraft vorhanden ist (S = 0), durch eine end- 

 liche Kraft (H) gebracht wird , während zum Einstehen in die 

 Ebene des Stabes, weil dann die Seitenkraft 77 vorhanden ist, ein 

 unendliches S gehört. 



56" 



