﻿814 Gesammtsitzung 



Da vorausgesetzt wird, dass die Messungen von P, P' und p 

 gleichzeitig und entweder in absolutem Maasse oder mit genau 

 übereinstimmenden Instrumenten gemacht werden, so ist die Ver- 

 änderlichkeit des Widerstandes der Fehlerstelle in der That ohne 

 Einfluss auf das Resultat. Ebenso wird der nachtheilige Einfluss 

 der Polarisation der Fehlerstelle eliminirt, da dieselbe nur den Ef- 

 fect hat, das Potential der Fehlerstelle zu vergrössern, also hier 

 ebenso wie die Vergrößerung des Fehlerwiderstandes wirkt. Die 

 Schwierigkeiten der practischen Durchführbarkeit der drei gleich- 

 zeitigen Messungen an verschiedenen Orten sind aber sehr gross 

 und Electrometer-Messungen werden auch bei grösster Sorgfalt der 

 Beobachter kaum den hinreichenden Grad von Genauigkeit geben. 



Die von Hrn. Jenkin publicirte Methode basirt darauf, dass 

 gleichzeitig der durch den Fehler hindurchgehende Strom und das 

 Potential beider Enden der Leitung gemessen wird. Zu dem 

 Zwecke wird eine Batterie nebst einem Galvanometer zwischen 

 das eine Ende der Leitung und die Erde eingeschaltet, während 

 das andere Ende der Leitung isolirt ist. Ausserdem sind beide 

 Leitungsenden mit Electrometern verbunden. In der Formel des 

 Hrn. Jenkin: 



P 



1 

 x = — — Zn- 



^-^ 



Vi -p + -^j+;p>. e - lv i 



vi 



in welcher x den gesuchten Abstand, Je den Widerstand der Län- 

 geneinheit des Leiters, / den in absolutem Maasse gemessenen 

 Strom durch das Galvanometer und P und P' die in absolutem 

 Maasse gemessenen Potentiale am Anfang und Ende des Leiters 

 bezeichnen, ist der Stromverlust durch die isolirencle Hülle des 

 Leiters in Rechnung gezogen. Da die unvollkommene Isolation 

 bei kleinen Kabelfehlern, deren Bestimmung stets die grössten 

 Schwierigkeiten macht, schon wesentlich ins Gewicht fällt, so 

 würde die Jenkinsche Fehlerbestimmungsformel von grossem Wer- 

 the sein, wenn nicht schon die gleichzeitige Messung einer 



