﻿vom 17. December 1874. 823 



Es sei AB ein Kabelstück von der Länge l dessen Ende B 

 unisolirt im Wasser liegt. BD = z sei der in Einheiten von l 

 ausgedrückte Widerstand des Überganges vom Leiter zum Wasser, 

 C A = w der Widerstand des Galvanometers, durch welchen die 

 Entladung gemessen wird, AE = P bezeichne das Potential, wel- 

 ches dem Endpunkte A des Kabels durch eine zwischen A und 

 die Erde eingeschaltete Batterie gegeben wird, so stellt AB FE 

 die Ladungsfigur des Kabels dar. 1 ) In der Entfernung x von A 

 ist dann die Ordinate y das daselbst auftretende Potential. Wird 

 nun die Electricitätsmenge, welche nach eingetretener Ladung im 

 Kabel stationär geworden ist und welche der Ladungsfläche AEFB 

 entspricht, mit Q bezeichnet, so ist: 



y.dx = dQ 

 und 



jydX = Q. 



ß 



Die Electricitätsmenge y.dx = dQ wird nun, wenn beide Enden 

 C und D des Leiters in Verbindung mit der Erde stehen und die 

 die Ladung bewirkt habende electromotorische Kraft P in A ent- 

 fernt ist, nach beiden Seiten hin abfliessen. Es werde mit dQ, 

 derjenige Theil von dQ bezeichnet, welcher durch A und* C zur 

 Erde zurückfliesst, während dQ,, den Theil bezeichne, der durch 

 B und JD zur Erde geht. Diese Quantitäten müssen sich umge- 

 kehrt wie die von ihnen zu durchlaufenden Widerstände verhalten. 

 Es ist also 



dQ, : dQ,, = l -\- z — x : x -t- w 



oder in 

 ist 



Da nun ferner: 

 also 



dQ, + dQ,, = dQ 

 y.dx(l-\-z — x) 



y : P = l — x-b- z:l-\- z , 

 l ■+■ z — X 



= p. 



I -h z 



L ) Pogg. Ann. Bd. 79 pag. 499 Jahrg. 1850. 



