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CARLO LUIGI RICCI 



aste trasversali, ove si avverta di considerare le aste di uno solo di questi piani; 

 le aste considerate sono segnate in figura con tratto marcato. 



Qui consideriamo come elastiche soltanto le aste indicate, e tutte le altre si 

 riterranno rigide. Inoltre per semplicità riterremo che le aste siano soltanto capaci 

 di reagire a sforzi di tensione o di compressione, e che permettano libera deforma- 

 zione sotto l'azione di sforzi di altra natura; il che equivale a ritenere ohe dette 

 aste, anziché rigidamente chiodate alle estremità, siano collegate ai nodi per mezzo 

 di cerniere sferiche; l'approssimazione che con questa ipotesi si realizza è dello stesso 

 ordine di quella che si ottiene considerando collegate a cerniera cilindrica le aste 

 di una ordinaria travatura reticolare piana. 



Supporremo poi che i pannelli opposti siano identici per quanto riguarda le 

 sezioni delle aste. 



§ 2. — Il momento torcente che consideriamo viene trasmesso alle aste sud- 

 dette dal rettangolo A'B'C'D' che riteniamo rigido. Un triangolo come ABB', secondo 

 le ipotesi fatte, si oppone solo agli spostamenti del vertice B' paralleli al piano ABB', 

 e non impedisce gli spostamenti normali al piano stesso; quindi esso sarà sollecitato 

 da una forza applicata in B' e giacente nel piano suddetto ; analoghe considerazioni 

 si possono fare riguardo agli altri triangoli, nelle altre faccie laterali del prisma. 



Indichiamo con f 1 ed /V le componenti della forza applicata in B', rispettiva- 

 mente secondo la B'A' e secondo la B'B. 



Le forze agenti in faccie opposte del prisma avranno componenti uguali in valore 

 assoluto, poiché abbiamo supposti uguali i pannelli opposti; se f 2 ed /V sono le com- 

 ponenti delle forze che agiscono negli altri due piani opposti, e se b 1 e ò 2 sono i 

 lati della sezione trasversale del prisma, la statica dei sistemi rigidi fornisce le se- 

 guenti relazioni tra le forze suddette: 



(1) 



fi*i+fs*t = M 



