DI F. SIACCI. (4I 
Da queste due equazioni si può ricavarne una terza, lineare rispetto 
ad y, ad x, ad 7 e ad n. Dalla (5) infatti si ha 
nT_- 2)X "I 2n—2)x 2n(n—t)cos? 
[EE A ( nh ? (ctgo— 7) ° 
e dalla (6) 
(n—2)x ni ncosì 9 
Dividendo queste ultime, membro a membro, si ricava 
(2n—-2)x  2n(n—1)cos? 
ei (eo) 
DI n cos? g 
+—-g7 (189-189) 
e quindi togliendo il denominatore e riducendo 
(2—2)x]cos*g (n— 1)cos*% 
re 7 (tg9_tg0)=a+ — 5 (£189-7) . 
i il, i 
Risolvendo finalmente rispetto ad —, si ottiene 
I cos? 
fi. 3 
equazione, che non trovasi in alcun trattato di balistica, e che è fon- 
damentale nella teoria, che siamo per isvolgere. 
Osservazione. — In realtà le equazioni precedenti suppongono la resistenza 
espressa, non da Cv”, nel quale caso le equazioni differenziali del moto 
non s’'integrano che per mezzo delle quadrature (*), ma da "Cv" cos"-'0. 
Quindi, se la resistenza è realmente Cv”, bisognerà dare ad « un valore 
compreso fra 1 ed il massimo valore di sec @. Questo valore è però in- 
cognito. Nella pratica del tiro, il valore di 9, non è in generale, molto 
grande, cioè sec 0 come seco non è mai superiore di molto all’unità. 
Si ottiene quindi un’approssimazione sufficiente assumendo per « un nu- 
mero compreso fra 1 e seco. Se n>2 (e questo è il caso generale) 
si soddisfa a cotesta condizione facendo @""'cos"-*9=1. Infatti po- 
nendo @«"'—=a,a, ... a,_,, « è più grande del minimo fattore del 
(*) Giovanni BerNovILLI, Opera, I e II; Acta Erudit. Lips., 1713 e 17931. 
