NOTA d* — DI ALESSANDRO DORNA. 261 
dalle quali, come dalla [3], si deduce 
va a (c+7) +5! x 
In entrambi i casi le conseguenze sono ovvie a priori, osservando 
che la forza centrifuga è normale alla curva, e che per conseguenza il 
punto materiale deve rimanere in riposo relativo nella sua posizione iniziale, 
oppure allontanarsi da essa con velocità costante. 
2° Esempio. 
Quando la linea d'azione della forza incontra sempre l’asse dell'elica, 
la [5] si riduce ad 
, dg 
‘_. VIIICAPIADI e =bL; 
e si possono immaginare molte forme di Z, per le quali è possibile 
trovare l’espressione di 9 in funzione del tempo, o quella almeno della 
sua prima derivata. 
Un caso molto semplice ed interessante è quando il mobile è attratto 
o respinto dal punto O con forza proporzionale alla distanza. 
Designando con f° il coefficiente della forza si ha Z= + f?2; ma 
b cede 3 Quindi l’equazione 
d'3 <- 23, — 
Te — k*b- 
in cui 
essendo i l’inclinazione costante dell'elica al proprio asse. 
Per la forza di attrazione bisogna usare il segno più, ed in tal caso 
si trova 
Mi ....- g=C senkt+C,coskt+ct . 
Per la forza di ripulsione bisogna usare il segno meno, e si ha 
Mc... o=C,el+C,em"+ct. 
Se i=o, l’elica si riduce alla generatrice del cilindro, k=f e la 
natura dei due moti non cambia in ambi i casi. 
