264 APPLICAZIONE DEI PRINCIPIl DELLA MECCANICA ANALITICA 
Suppongo che il punto A, scattando l’elica, sia costretto a rimanere 
sul raggio girante OA ; così si hanno ancora le equazioni [a"], [3"] del 
problema [II], epperciò anche le seguenti che trascrivo 
[ala x =@00s9 ; y=aseng ; z=b(p—ct); 
d°z d>y d'x _ 
BI 4. O a+ E TZAVCIS bL+xY-yX. 
Differenziando le [1] e [2], rispetto al tempo, ho 
VE LETT a+ o; 
n) dgr a do si da. dy dg da, 
[2ijoisa } Pla vibiimini mb AP dba DO odi a Ro è 
dz... (dg 
da b(F-c)+(-c4) di 3 
d'z _..d'q db (dv db 
brr=b E +abr(F_c)+ "9 22170 3-1 MS 
ed [E] 
d'y de. de ad dg 
NC Lio vati i na 
Sostituendo queste espressioni e le due prime [2] nella [3], per le 
[1], [1'], essa diventa 
do d°b d'b db 
TSE Bag brzgnob(e77+27 
)= =bL+a(Ycosg—Xseng). 
Manifestamente l'equazione [5] del problema II deriva da questa fa- 
cendo d, e quindi anche a costante. 
Illustrerò l'equazione [4] con alcuni esempi , sagigolionde in tutti, 
che il passo dell’elica varii uniformemente ; e rappresentando con 5, il 
valore iniziale di 2, e con }5, la sua AIBRo nell’unità di tempo. 
1° Esempio. 
Se il punto materiale non è sollecitato da forze o se la linea di 
azione della risultante delle forze che lo sollecitano incontra continuamente 
l’asse dell'elica a perpendicolo, il secondo membro della [4] è nullo. 
