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NOTA SECONDA 
SUL MOTO RELATIVO DI UN PUNTO MATERIALE VINCOLATO 
Letta nell'adunanza del 17 Novembre 1878 
In questa deduco dalle equazioni del moto assoluto di un punto 
materiale vincolato della Nota precedente, quelle del moto relativo del 
punto rispetto ad assi che si muovono; e le applico al problema del 
moto apparente del pendolo sferico in un mezzo resistente: che il Conte 
di S-RoserT ha risoluto l’anno passato (*), ricorrendo a due teoremi 
di Corioris ed il Capitano Prof. Siacci esaminò quest'anno (**), deri- 
vando colle espressioni immaginarie delle proprietà dalle due ultime 
equazioni differenziali approssimate del S"-Rosert. 
Deduzione delle equazioni del moto relativo di un punto materiale vincolato, 
da quelle del suo moto assoluto. 
Riferisco il punto materiale ad assi ortogonali, designando con 0 x,, 
Oy, Oz, tre assi fissi, e con x,, Y.,; zi; Y,, Z, le coordinate del 
punto e le componenti della risultante delle forze che lo sollecitano. Le 
equazioni [A] di condizione sono 
[a]... F(22, 7.33, 5)=0; F,(x,, Ya) 2.» 9)= 0; 
e scrivo le [s] del moto assoluto come segue: 
d’x, d°y, dz, 
ll... =R,} Si RI; la. 
(*) Paolo di ST-RoBERT, Sul moto sferico del pendolo avuto riguardo alla resistenza dell’aria 
ed alla rotazione della Terra. Napoli, 1877. e. 
(**) F. Sracci, /l pendolo di Leone FOUCAULT e la resistenza dell’aria. Torino, 1878. 
