282 APPLICAZIONE DEI PRINCIPII DELLA MECCANICA ANALITICA i 
si ricavano subito dalle (18,], [18,,], [tg] e dalla formola della velocità 
»_ de pd. 
desi Li 
le equazioni: 
[oa 
Ea qa —a,— st; 
(opta Sr TRS 
|a=Ge*%";  o=pV@+d+8; 
e 5 gQ=— 4,+S8; 
te). 
I 6487 "ec v=p,Va—cf+# . 
Si possono trattare le [17] in ugual modo ponendo 
0,c0s9, = e +1 Acos(s+r)t +Bsen(s+r)el ; e 
CD EEA IAA preti 
p. cos g,= e-@-%|Ccos(s—r)t+Dsen(s—r)t P ; 
[171] - | p,seno,= er "AAT RR a a 
colle stesse [20], si trovano le equazioni 
on etelt i peas Ga 
Te piani e SFr 9) Cert, v=p.Va+o+(+r}t=p, VP+F; 
\p=C.e 2) q=—-2,+(s-r)t; 
io: ML e. np Var 
2 
LI VP+à; 
Ed è rivinifestò che le ha , [18,,] possono essere ade dalle 
[171 [17,,]; cancellando in queste r. 
È cosa ovvia il dedurre dalle equazioni che ho ricavato l’ immagine 
geometrica del movimento del pendolo. Mi piace trascriverla dalla Nota 
del Prof. Sracci, citata in principio: Quando un pendolo si muove nel- 
l’aria, od in un altro mezzo resistente, poco discostandosi dalla verticale, 
un suo punto qualunque descrive în proiezione orizzontale una spirale 
equiangola intorno ad un centro, che alla sua ‘volta descrive in senso 
opposto una spirale uguale alla prima, intorno alla verticale. Ambedue le 
spirali sono percorse con velocità decrescenti proporzionali ai raggi vettori : 
questi girano con moto uniforme e la bisettrice del loro angolo ruota con 
velocità eguale e contraria a quella della Terra, stimata sulla verticale. 
E se si dà al piano orizzontale di proiezione un moto rotatorio uguale 
