414 LUIGI LOMBARDI 



mente variato al diminuire la carica per le correnti di conduzione. Ora le mole- 

 cole riavvicinandosi all'equilibrio primitivo, ch'esse avevano nel dielettrico non pola- 

 rizzato, restituiscono una parte dell'energia che per la loro polarizzazione s'era spesa, 

 dovendo essere l'energia immagazzinata, che è la misura per noi della polarizzazione, 

 proporzionata in ogni istante all'intensità attuale del campo. Così le armature mo- 

 strano una differenza di potenziale in tempi successivi maggiore di quella che esse 

 avrebbero conservata se i soli fenomeni di conduzione si fossero verificati. Solamente 

 nel caso che nessuna conduzione o dispersione elettrica avvenisse la polarizzazione 

 non originerebbe fenomeni secondari quando fosse completa; ma allora la differenza 

 di potenziale si conserverebbe indefinitamente identica. 



I fenomeni di scariche residue non sono che quelli ora accennati nel caso in cui 

 le armature siano state una volta scaricate ; essi consistono cioè nello scaricarsi della 

 quantità di elettricità che s'è venuta di nuovo accumulando sulle armature, in esse 

 sviluppando una difi^erenza di potenziale dopo che quella prima esistente s' era una 

 volta ridotta a zero. La nuova differenza di potenziale va dunque crescendo; però non 

 indefinitamente, né finché tutta la massa elettrica assorbita dal dielettrico sia stata 

 restituita alle armature, perchè evidentemente, per il potenziale crescente, cresce la 

 forza nel campo elettrostatico, e quando essa fa equilibrio alle forze molecolari che 

 sono venute gradatamente prevalendo si è in una nuova condizione di regime, che, 

 se non intervenisse la conduzione o dispersione dell'energia per isolamento imperfetto, 

 non avrebbe nessun motivo di variare col tempo. 



• In pratica la quantità di elettricità che dopo la l-'' scarica resta immagazzinata 

 nel sistema suol essere una frazione piccola della quantità totale che si era data, 

 onde è piccola la differenza massima di potenziale che essa basterebbe a sviluppare 

 di nuovo, e questo massimo non sarebbe raggiunto prima di un tempo notevole, 

 avvenendo i fenomeni di depolarizzazione come quelli di polarizzazione sempre 

 lentamente. Perciò la scarica secondaria che si ricava dopo la scarica principale 

 suole mostrarsi tanto maggiore quanto maggiore è il tempo che nei limiti ordi- 

 nari di osservazione si lascia precedere ad essa. Se poi la scarica secondaria si 

 misura colla deviazione del galvanometro balistico, non si trova quasi mai minore 

 sensibilmente della somma di scariche che si sarebbero potute avere chiudendo nello 

 stesso intervallo di tempo le armature parecchie volte in corto circuito; ma è evi- 

 dente che là la depolarizzazione ha dovuto essere meno intensa. 



II caso più comune è quello in cui la carica del condensatore non sia stata pro- 

 lungata fino a polarizzazione completa, cioè non abbia raggiunto il suo massimo valore 

 totale. Allora la curva che si vuol rilevare per avere una idea della isolazione, cioè 

 la curva della scarica primaria diminuente al crescere della durata di isolamento, pre- 

 senta un carattere generale che la allontana dalla forma teorica. Essa cioè si abbassa 

 nei primi istanti piìi rapidamente, ove una parte della carica dalle armature penetra 

 ancora nel coibente; poi acquista per un certo tratto una curvatura sensibilmente 

 normale, cioè conforme ad una legge logaritmica di decrescenza, là dove la polariz- 

 zazione che è andata crescendo finì per corrispondere alla intensità del campo che 

 venne decrescendo, dove cioè l'effetto della polarizzazione potè essere trascurabile 

 rispetto quello della conduzione. Però la curvatura non si conserva normale, perchè 

 decrescendo sempre la differenza di potenziale interviene la depolarizzazione a sopperire 



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