LENTA POLARIZZABILITÀ DEI DIELETTRICI 417 



eliminare il magnetismo residuo del ferro mediante una corrente alternativa. Egli 

 cioè invertì mediante un commutatore la corrente di carica un certo numero di volte 

 ad intervalli eguali di tempo relativamente brevi; siccome si può immaginare che 

 i fenomeni di polarizzazione seguano parallelamente, indipendenti tra loro, alle fasi 

 diverse di carica, quando queste sono opposte ed eguali la somma algebrica dell'e- 

 nergia per quelli assorbita tende per simmetria a zero. Anche della polarizzazione 

 dovuta a cariche anteriori in un verso qualunque devono più facilmente sparire le 

 ultime traccio, perchè le rapide variazioni di raggruppamento molecolare agevolano 

 l'orientarsi delle particelle sotto l'azione delle forze nuove come le meccaniche vibra- 

 zioni agevolano la depolarizzazione magnetica. In una serie di cariche alternate rego- 

 lari ad un istante qualunque d'una fase di carica può dunque ammettersi che l'in- 

 tensità di corrente sia funzione solamente del potenziale di carica e della distanza 

 di quest'istante da quello in cui il potenziale fu invertito. La curva della corrente 

 è certamente una curva periodica alternata, di cui varia col potenziale l'ampiezza, 

 colla frequenza la lunghezza di periodo, e la forma colla legge dei fenomeni di pola- 

 rizzazione. Per rilevar questa occorrebbe un galvanometro ideale, di cui la deviazione 

 si leggesse in ogni istante proporzionale alla intensità momentanea della corrente; ma 

 anche con un galvanometro a smorzamento conveniente certo si vedrebbe la devia- 

 zione durante ogni fase diminuire regolarmente dopoché la corrente di carica avrebbe 

 raggiunto il suo massimo, purché si scegliessero periodi sufficientemente lunghi. Il 

 dottor Eschenburg si servì di un galvanometro con smorzamento piccolissimo, desti- 

 nato a misure col metodo balistico, e scelse come periodi intervalli di tempo appena 

 sufficienti a fare con sicurezza una lettura di deviazione ed una di zero; quindi è 

 naturale che dopo pochi periodi abbia conseguito medie deviazioni eguali; queste 

 però erano funzione, oltreché del potenziale, delle condizioni speciali di sperimenta- 

 zione, ed il quoziente costante della differenza di potenziale al valore istantaneo letto 

 della corrente fu da lui arbitrariamente definito resistenza del dielettrico non avendo 

 nulla di comune colla resistenza ohmica di questo. 



Una resistenza ohmica è sempre di tal natura che in essa una quantità di 

 energia è dissipata in calore al passaggio di una corrente, e noi vedemmo come 

 mediante una corrente continua essa possa essere rigorosamente definita anche per le 

 sostanze polarizzabili. Per contro la polarizzabilità in genere non implica una perdita 

 principale di energia, perchè l'energia che è immagazzinata nel dielettrico non è con- 

 vertita in calore, ma può essere restituita come scariche residue le quali si sommano 

 e si confondono colle cariche opposte succedenti quando si tratta della trasmissione 

 di una corrente alternativa. La polarizzabilità non corrisponde che all'aumento più 

 meno lento di una capacità, e questa nel circuito di una corrente continua non ha 

 effetto di sorta, in quello di una corrente alternativa non fa che modificare la fase. 

 Veramente una perdita ancora qui si verifica, perchè la polarizzabilità di un 

 dielettrico non è mai perfetta, e nella depolarizzazione non è mai restituita tutta 

 l'energia che alla polarizzazione è occorsa ; ma la parte secondaria dispersa così, che 

 è analoga all'energia che si spende per la magnetizzazione alternata del ferro, è di 

 gran lunga più piccola della totale impiegata in ogni semplice polarizzazione diretta. 

 Pertanto nella misura della resistenza dei cavi in genere non ha minore impor- 

 tanza riferirsi solo al minimo valore a cui la corrente data da una forza elettro- 

 Sebie il Tom. XLIV. c^ 



