422 LUIGI LOMBARDI 



tegrale a meno di una costante. Le perdite secondarie sole avrebbero per effetto che, 

 se quella curva si deducesse da questa con un processo qualsiasi di integrazione 

 grafica, le ordinate sarebbero leggermente maggiori di quelle che colla misura diretta 

 si rilevano. 



I risultati che seguono ricordano la curva della scarica residua R del conden- 

 satore a seta dopo che il tempo di carica t s'ei-a venuto aumentando. Siccome però 

 si vedrà piti avanti che la distinzione di scarica residua da scarica primaria non ha 

 che un valore relativo, la curva più caratteristica del fenomeno è quella della carica 

 totale Q che è riportata nella fig. 3 e che si confronterà poi colla curva delle defor- 

 mazioni elastiche : 



t 



1' 



2' 



3' 



5' 



7' 



10' 



15' 



20' 



30' 14 ore 



R 



104.1 



145.3 



175.0 



212.0 



235.2 



255.0 



275.0 



292.5 



312.5 395.0 



Q 



346.1 



388.8 



419.0 



456.5 



480.0 



500.0 



520.0 



537.5 



557.5 640.5 



Della forma della scarica nei tempi successivi si può avere una idea dalla curva 

 che ha per differenze di ordinate le singole letture di scarica secondaria fatte in 

 corrispondenza alle ascisse rispettive poiché queste rappresentano le diminuzioni 

 corrispondentemente subite dalla carica totale, prescindendo da correnti di conduzione 

 interna. 



È riportata come esempio la curva delle osservazioni di scarica dopo aver cari- 

 cato durante 10'. L'ordinata corrispondente al tempo zero è naturalmente la carica 

 totale residua quale da noi fu apprezzata, dovendo prescindere dalla durata momen- 

 tanea della scarica primaria. Ma siccome si avvertì già l' impossibilità di tener 

 conto di una parte della carica effettiva, perchè la depolarizzazione completa del 

 dielettrico domanda un tempo lunghissimo e perchè sono insufficienti i mezzi di 

 osservazione, una diiferenza costante si ha in tutte le ordinate dal valore teorico. 



Per contro la discontinuità del fenomeno, che ha per effetto di ritardare, come si 

 disse, la depolarizzazione del dielettrico, fa che le ordinate successive siano mag- 

 giori di quelle che si sarebbero rilevate se il potenziale delle armature non fosse 

 andato in ogni intervallo crescendo. Di ciò si dovrà tener conto se si vorranno con- 

 frontare le due curve dei fenomeni inversi, di carica e di scarica, tra le quali è ma- 

 nifesta l'analogia, e piìi avanti si dimostrerà la identità. 



Le ordinate della curva riferita nella fig. 4 sono : 



t' 



0' 



1' 



2' 



3' 



5' 



7' 



10' 



15' 



20' 



25' 



R' 



255.0 



183.0 



144.8 



118.5 



82.4 



59.4 



89.6 



20.0 



9.8 



4.5 



L'ordine di grandezza di queste cariche residue è relativamente notevole, e devesi 

 alle condizioni igroscopiche del dielettrico , molto variate rispetto quelle dei primi 

 giorni. 



