430 LUIGI LOMBARDI 



dove m è un coefficiente numerico dipendente dalla forma precisa del circuito ma 

 non eccedente poche unità. 



Nel caso attuale era facile disporre le connessioni in modo che soddisfacessero 

 a quelle condizioni, e per la parte principale del circuito si poteva ritenere 



log (f;^^ 9,9, 



V 

 cioè Q dell'ordine di grandezza 7300 cm. Ed è facile vedere che rispetto questa è 

 ben piccola la parte della selfinduzione totale dovuta al tratto verticale di sospen- 

 sione delle sfere, sebbene al denominatore del logaritmo entri p che per il filo di 

 sospensione era piccolissimo. Trattandosi di due tratti paralleli di fili a raggi di- 

 versi p p' quando la distanza a è piccola rispetto alla lunghezza l si può sempre 

 calcolare il coefficiente di induzione colla formola 



Q' = 2?riog(-f-0+l 



pp 



supposto qui p = 0.05 p' = 0.0025 a = 2.5 l = 12 si ha Q' = -^ 270. 

 Ritenendo dunque la resistenza del circuito dell'ordine di grandezza di 1 ohm, 



la selfinduzione totale dell'ordine 7000 cm. si vede che 



r2 = 1 X 1018 ^ = 28X10'» 



se si carica la capacità di 0.1 mF = 10"'" unità e. g. s. La carica è dunque oscil- 

 latoria, e cesserebbe solamente di essere tale se r raggiungesse 16,7 ohm. La durata 

 delle oscillazioni deve essere 



T = 2n |/CL I/73W 



cioè dell'ordine di grandezza 



2n |/CL = ^ 5,3 X 10"', 



ossia 5,3 milionesimi di 1". 



La ampiezza avrebbe dovuto nelle oscillazioni essere ridotta ad del suo 



valore, cioè , ad un valore certamente inapprezzabile, se si fosse proceduto per tempi 

 crescenti di carica continua, dopo un tempo 



t = ^ log 1000, 



cioè dell' ordine 96 milionesimi di 1". Pel condensatore a seta di capacità poco 

 superiore doveva essere di poco maggiore la durata delle oscillazioni: in ogni caso 

 dopo un tempo di quell'ordine di grandezza queste dovevano ritenersi praticamente 

 esaurite. 



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