LENTà POLAEIZZABILITX DEI DIELETTRICI 455 



di polarità elettrica diversa, i quali, quando esso si trova allo stato naturale, siano 

 indifferentemente orientati in tutte le direzioni, onde non ne risulti una deter- 

 minata polarizzazione della massa; ma che sotto l'azione delle forze elettrostatiche 

 tendano ad orientarsi in una direzione speciale, che è quella del campo, senza potersi 

 sottrarre alle forze molecolari che si oppongono alla rotazione e non possono essere 

 vinte senza la spesa di un lavoro. La posizione nuova di equilibrio sarebbe quella 

 dove le forze elettrostatiche e le tensioni molecolari si compensano, e questa non 

 potrebbe essere raggiunta istantaneamente, ma le molecole vi si andrebbero accostando 

 con una certa lentezza dipendente dalla costituzione molecolare della sostanza, e dal 

 modo risultante con cui le forze che sollecitano le molecole distanti dall' equilibrio 

 loro variano al variare questa distanza. 



Si vedrà tra poco che le curve dei due fenomeni presentano caratteri perfetta- 

 mente paragonabili : e si è già visto come la curva delle cariche totali dopo durate 

 diverse di carica, e quella delle cariche residue dopo durate diverse di scarica, ricor- 

 dino con una certa approssimazione la forma di una iperbole, avente per asintoti 

 l'asse delle ordinate e rispettivamente una parallela all'asse delle ascisse corrispon- 

 dente alla carica massima, o l'asse stesso corrispondente alla carica nulla. Quindi, 

 se si volesse, si potrebbe formulare una legge simile a quella che W. Weber diede 

 per i fenomeni di elasticità, e nell'espressione analitica di essa definire per mezzo 

 delle osservazioni sperimentali i vari coefficienti. Salvo che noi abbiamo veduto qui 

 che i fenomeni di lenta polarizzabilità sono potentemente influenzati dalle circostanze 

 esterne, quindi quella determinazione per la medesima sostanza non avrebbe valore 

 se non nel caso preciso in cui essa fu fatta. 



Inoltre si noti: il fenomeno della carica del condensatore è perfettamente 

 analogo alla deformazione d' un corpo elastico sotto 1' azione di una forza costante, 

 se là il potenziale è costante. Per studiare in modo simile i fenomeni inversi, come 

 noi sogliamo sottrarre il corpo elastico alla azione di ogni sforzo esterno, così dobbiamo 

 annullare in ogni istante la forza elettrostatica che agisce sul dielettrico, cioè tenere 

 le armature in corto circuito. Quando noi cerchiamo di esaurire la carica di un con- 

 densatore mediante una serie di scariche ad intervalli di tempo determinati, il feno- 

 meno si presenta con una discontinuità che ne altera il carattere, perchè durante 

 ognuna di queste fasi di isolamento la depolarizzazione che si va continuando nel 

 dielettrico origina nelle armature una nuova carica crescente, cioè una differenza 

 crescente di potenziale. A questa non devesi solamente una corrente di conduzione, 

 se il dielettrico ha una certa conduttività, come fu già avvertito, ma un nuovo 

 campo elettrostatico la cui intensità tenderebbe a crescere col tempo tanto che le 

 nuove forze elettrostatiche facessero equilibrio alle tensioni molecolari; da quel 

 momento, in condizioni di isolamento perfetto, ogni variazione di polarizzazione sa- 

 rebbe esclusa. Ora, sebbene nelle osservazioni si sia soliti ripetere le scariche residue 

 a distanze di tempo molto minori di quelle che occorrerebbero a raggiungere quell'e- 

 quilibrio, la prima parte del fenomeno si va ad ogni modo ogni volta ripetendo ; cioè 

 la depolarizzazione avviene liberamente solo nei primi istanti dopo ogni nuova sca- 

 rica; poi la sua intensità va diminuendo così che all'esaurimento completo di tutta 

 la carica occorre un tempo teoricamente più lungo di quello che in condizioni normali 

 non sarebbe occorso. 



