LENTA POLARIZZABILITX. DEI DIELETTRICI 467 



pari ad un cubo di Iato a, immaginando in così fatti elementi suddiviso tutto il 

 dielettrico, ^ tt -3- è il numero che noi chiamammo già m, così che la densità super- 

 ficiale della distribuzione di elettricità che idealmente ci rappresenta la polarizzazione 

 del dielettrico è 



che per noi è meglio conservare nella forma 



4 > 



perchè noi ricaviamo m dalla costante dielettrica. Se il volume del dielettrico è V, 

 ed il campo è uniforme, così che la polarizzazione lo sia a sua volta, il momento 

 elettrostatico sarà dunque 



-IT- >nK 



4 



ed il momento di rotazione 



V -^ — sen X, 



-ir IT 



a cui sono proporzionali le perdite così dette di isteresi elettrostatica. 



Se per una data frequenza la polarizzazione avvenisse proporzionalmente al poten- 

 ziale per ogni valore di questo, come per alcuni valori pare da noi dimostrato, le 

 perdite sarebbero proporzionali al prodotto della intensità quadrata del campo pel seno 

 dell'angolo che misura il ritardo della polarizzazione rispetto alla forza. 



Una forma analoga compendia l'analisi dei fenomeni di polarizzazione magnetica 

 nel caso di un trasformatore a corrente alternativa, ed esprime le perdite di isteresi 

 in funzione del ritardo angolare della magnetizzazione rispetto alla forza, e del 

 coefficiente di induzione propria della spirale primaria. Queste perdite , che 1' espe- 

 rienza mostra indipendenti dal carico del trasformatore, si possono rappresentare con 



Pi Ii.o sen 2 TT wa;, 



ove Pi è la differenza efficace di potenziale sui morsetti primari; Ii.o la intensità 

 efficace della corrente primaria quando la spirale secondaria è aperta; 2nnx e il 

 ritardo di magnetizzazione, se x si valuta in tempo. Ora la resistenza del primario 

 non ha effetto sensibile rispetto alla selfinduzione Qi nella resistenza apparente, onde 

 può ritenersi 



I - P' 



cioè le perdite di isteresi possono rappresentarsi con 



Pi^ sen {2iznx) 

 2iT»Qi ' 



