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et les charges peut subsister au-delà de cette limite, toutes les fois que 

 ces flexions ont lieu dans des temps très-courts, il nous reste à résoudre 

 Ics doutrs soulevés sur la théorie admise et à la rectifler pour lier ees 

 flexions avec les resistances soit à l'extension, soit à la eompression. Il 

 n'y a pas de doute d'après les dernières expériences que ces deux re- 

 sistances, dans le mème prisme, ne soient pas t'gales pour la plupart 

 des malériaux , mème en se tenant en deca de la limite d'élasticité ou de 

 stabilite. Donc pour étre rationnels il faut admeltre cetle inégalité, et il 

 t'aut que les valeurs de ces resistances puissent se déduire également soit 

 des formules pour les cas des prismes soumis à des efforts longitudinaux, 

 soit des formules pour les cas des prismes soumis à des efforts de flexion. 

 Or, d'après les formules en usage, la tènacité déduite par les essais des 

 prism.es, dans le sens de leur longueur ètant notablement inferi eure à celle 

 dèduite dans les essais de flexion, engagea quelques physiciens à introduire 

 la distinction de tènacité longitudinale, et de tènacité transversale, et fit 

 dire , entre autres Auteurs , à M. Baumgarten précité : 



« Il me seinble donc que la théorie de Navier, généralement admise, 

 i> est en défaut; elle consiste, cornine on sait , à supposer au centre de 

 » gravite l'axe transversai d équilibre , qui coupé perpendiculairement 



» toutes les fìbres dont la longueur n'a pas varie : et il conclut 



v que si Fon admet l'axe à Fextrémité de la section , et que les forces 

 » varient cornine la racine carrée des dislances , on trouve la formule 

 » précitée ». 



M. A. Morin à la pag. i55 du mème ouvrage déjà cité n.° r 44 ? s'ap- 

 puyant aussi sur les expériences de M. E. Hodgkinson, tandis qu'il admet 

 quii « est encore vrai qu'à chacpie instant il y a dans l'intérieur des 

 » soìides fléchis une couche de fibres qui ont leur longueur primitive, il 

 » ajoute qu'il est évident que cette couche n est plus la méme pour toutes 

 » les flexions, qu'elle cesse de passer par le centre de gravite des sections 

 » transversales , et qu'elle le rapproche de plus en plus du coté où la 

 » résistance est la plus grande. 



Il établit alors à chacpie position nouvelle d autres conditions d équi- 

 libre dans lesquelles les resistances a l'extcnsion et à In compiession devenues 

 vnriables jouent un l'ole différent, quoiqu'il soit analogue a celili qu'elles 

 ont dans la première partie du phénomène. 



ai. Cette hypolhèse de M. A. Morin que la position des fìbres inva- 

 rlables varie de position après qu'elle s'est maintenue invariable jusqu'à 

 la limite d'élasticité, limite désormais inadmissible , et quelle vient a 



