200 MÉMOIRE SUR LA THÉORIE DE LA RÉSISTANCE ETC. 



L'influence du poids propre du prìsme étant ordinairement négligeable, 

 lon aura pour les expressions de la résistance F et du travati T . 



J? a EI 



F—Z.jjx , 



F - RI 



, FU 

 x—\. E] . , 



RV 



T - 



' 3 'EN 



T=(Fdx=' ì Fx ; 



et 



' — 6 " EN* 



L'équation différentielle établie pour le mouvement longitudinal du prisme 

 subsistera égalemeut pour le mouvement de flexion transversale, en ob- 

 servant cependant qu'ici une seule partie M t de la masse totale M du 

 prisme pourra ètre supposée concentrée au bout libre du prisme , et y 

 recevoir l'impulsion , ainsi que les moments de deus masses M et M t 

 étant égaux , il s ensuit que Fon a : 



M t =iM . 

 Avec cette variante l'on déduit, en désignant ici par U la vitesse indiale l' 

 du cas précédent , celle de v de l'équation analogue, qui sera: 



F <*EI 



V = U ~ 2 M X > ou " =U - & -tjT" x ■ 



En faisant de mème v = o, et substituant à F et x leurs valenrs en R, 

 observant que gM=ALD , l'on déduit pour l'expression de cette vitesse 

 totale U : 



U -i-EN'JD ' 



=H/— 



y -òn*s 



On voit que U est une fonction de V de la vitesse d'impulsion qu'un 

 prisme peut soutenir longitudinalement, dépendante de la base du prisme, 

 de son moment d'inertie et de la position des fìbres invariables, 

 On a également 



T=\M t U 1 =].MU 1 ; 



où, en substituant ài et U leur valeur , on retrouve la précédente 

 expression. 



Lorsqu'on aurait 



gM=ALD^-A l LD l = co / A l LD , 



,. . AD . 



etant ta ; = i -+- . „ , les coeihcients inecaniques appartenant a la partie 



LA j D i , seraient : 



