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PAR J. CAVAI. r.I 2(> t 



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7 ZN % A,a t 



l ' EN\4 i D i u i 



33. Pour le cas d'un prisme à base rectangulaire étant (voir § ili , 

 n.° 24): 



A = bh, 7= ,/^-, , #=-%/>, *=:£, 

 3(i -hV^) h-V/> iV 3 



en substituant ces valeurs dans les expressions du numero précédenti, on a: 

 p Ebh* „ V~p Rbh' 



x -L±Yi. RLZ T - ' R1 bhL 



3 ' r 4 18 



On remarquera cpie la position des fibres invariables du prisme n'a 

 point d intluence sur le travail qii'il peut fournir ; que le travail quii 

 peut fournir n est que la neuvième partie de celui quii supporte longitu- 

 dinalement, et que la vitesse totale d'impulsion transversale n'est que 

 le tiers de la racine carree de 2 , de celle longitudinale. ' 



Si le barreau était cylindrique, on trouverait le travail qu'il peut 

 supporler transversalement d'un douzième de celui longitudinale et le 

 carré de la vitesse totale d'impulsion transversale d'un sixième senlement 

 du carré de celle longitudinale. Pour les prismes découpés selon la courbe 

 d'égale résistance, pour lesquels la flexiou est doublé , on trouverait un 

 travail doublé. 



Si le prisme , au ben d'ètre encastré d'un bout et libre de I autre , 

 élait sinqjlement appuyé sur deux supports , il suflirait de remplacer dans 

 les prccédentes formules des n. os 32 et 33 F et L par ^F et \L , pour 

 les a voir réduites à ce cas pour lequel on aurait: 



jF=4 8.£(x , F t = 4 .^L , T=jJFdx=' ì Fcc ; 



Oli 



et 



j_ *JL ' RU t — > R1[L 



~AS' EI ' X '~~ 12EN' — "''EN 



4< 



R 1 1 o- 



l EN*AD~ l ' N*A 

 Serie II. Tom. XXII. 



