20 2 MÉM01RE SUR LA THEORIE DE LA RESISTANCE ETC. 



Ces formules se ' réduiront aux suivantes pour le prisme à base rec- 



langulaire : 



i6p Ebh 1 4. V7 Rbh 



' 12. y p Eh - 18 E 



ó 4 J " 



où l'on voit que les expressions du travail et des vitesses tolales d'im- 

 pulsion sont les mèmes du cas précédent. 



Lorsqu'il serait nécessaire de tenir compie de la ductilité, on le pourra 

 pour tous les cas, comme il a été indiqué au §11, n.°i^, pour chacune 

 des limites de stabilite et de rupture , pour lesquelles limites on aura 

 déduit par les essais la valeur du coefficient 



0=n-r, .£ ; 



. ' x t 



avec lequel il suffira de multiplier , soit l'expression trouvée du travail 

 élastique , soit celle du carré , pour avoir les expressions correspectives 

 du travail et du carré de la vitesse totale élastique et ductile ensemble, 

 que le prisme peut fournir dans les dinerents cas. 



34. Supposons maintenant que l'impulsion soit donnée au bout libre 

 du prisme , dans une direction oblique faisant l'angle s avec son coté 

 itìférieur , l'on aurait, d'api'ès le cours de la stabilite des constructions 

 de M. Percy, 3. e édition lithographiée n.° 8g: 



EIz 1 1 tane, z \ _ 



: -= , x = ( 1 . L tane, z : 



Zcos.s \ z I 



F= 



où il faut noter que les valeurs d\r sont toujours mesurées, suivant la 

 direction normale à la position initiale du prisme. 



L'expression de F en fonction de Pi nous est fournie par Navier 

 n.° 4*3, observanl qu'en nos lettres serait, n.° 407 et ii3, v' représenté 



par N: 



RI 



' /tang. z / \ t\tt ■ 



( —2 h -rr ) . NL sin. £ 



\ z AL tang. e ! 



Cherchous d'abord à simplifier ces formules , obseriant que 



