PAR J. CAVALLI 2IQ 



une diminution d'effet sur le pont, la gravite de la charge n'ayant plus 

 assez de temps d'agir pour fléchir le pont autant qu'auparavant. 



44- Considérons maintenant un prisme pose sur deux appuis aux 

 deus bouts, et soumis à un choc en direction normale à un point éloigr.é 

 de la distance l du milieu de sa longueur totale L. 



Ce cas sera celili d'un prisme uniformément chargé , parce que c'est 

 la masse propre du prisme qui recoit dans un point queloonque le choc. 

 L'on aura pour les expressions de la résistance F que le prisme oppose 



192 EILx „_ ^RIL 



~T"(L x —iy ' N{L x — r) ' 



desquelles on deduit pour les expressions du travail soutenu par le prisme 

 celle mème des cas précédents. 



= |fJx=Ì- 



Fx , r=s i.*^ 



' r 6 EN % 



où l'on voit que le travail total T r est indépendant de la distance /, et 

 quainsi il est toujours le niéme, quel que soit le point frappé. 



La mème équation différentielle posée pour le mouvement de flexion 

 longitudinale du prisme , servirà aussi pour le mouvement de flexion 

 transversale, en observant cependant qu'ici c'est encore la moitié seule- 

 ment de la masse M du prisme , que peut ètre considérée re'unie au 

 point du choc , l'autre motié se trouvant alors censée sur les points 

 d'appui ; ainsi l'ori aura pour 1 équation de ce mouvement 



Fx 



Retenant de mème e = o lorsque x acquiei't la valeur d'jr en fonetion 

 d'R, faisant g M=a>A LD , et introduisant le coefficient 6 de la ductilité 

 (voir au n.° 34), éliminant M, F et x t , l'on trouve pour l'expression 

 la plus generale de la vitesse d'impulsion , que le prisme peut supporter 

 aux deux limites respectives de la valeur d'i? , 



U: " 



>-"-Yl 



a 



AN* 



Pour les prismes à base rectangulaire on trouve au n.° 24 les expres- 

 sions de A, N, I , et l'on a alors 



