DEL PROF. G. BASSO. 1^5 



queste azioni elementari, basta integrare l'espressione ottenuta di df, 

 prendendo l'integrale fra i limiti corrispondenti a 9 = e o^tt. Si ha 

 dunque : 



7t 



mi f -imi 



)■=■ I , , I senof/m = - 7-— (4) • 



•' |/z^-i-Z'sen'aJ ^ ' |/z -t-Zsen a ^^^ 



o 



Il solenoide potendosi muovere soltanto nel piano xj ^ la componente 

 della y^ parallela a os non ha effetto, e basta tener conto della compo- 

 nente h diretta nel piano xj . Se per C nel piano jr^ si conduce la CF 

 perpendicolare ad ^C, questa CjPsarà anche perpendicolare al piano ^MP, 

 e per conseguenza la sua direzione sarà quella della forza f. Quindi 



fcosFCj sarà la componente h diretta nel piano xj. 



/sen (/, 

 Ora l'angolo FCf è uguale all'angolo Cj4 O, la cui tangente è ^ . 



Perciò : 



hz=zfcosFCf= ^1 =^ ■ 



\z' -h L" sen^ « 



Il punto O di mezzo del solenoide essendo fisso, la componente 

 della h diretta secondo OP non può produrre movimento, e basterà 

 considerare la componente della h perpendicolare ad OP, la cui intensità 

 è /zcosa. Dunque la forza esercitata dalla corrente su P, e libera di 

 agire, ha un intensità 



, , fz cos a 



|/s^ •+■ r sen' « 



Mettendo in quest'espressione il valore di y^ dato dalla (4) si ha: 



, . zcosa 



k-=2ini— -i £— (5). 



z -+-/ sen a ^ ^ 



Sull'estremità P del solenoide, oltre alla forza k ora trovata, agisce 

 anche la forza esercitata dal sistema delle correnti telluriche, ossia dal 

 magnetismo terrestre. Se chiamiamo M il momento magnetico del solenoide, 



M 



-j sarà la forza orizzontale esercitata dal magnetismo terrestre sul punto P, 



M 



e —sena la componente di tale forza normale alla direzione OP. 



