KOTA DI G. BASSO. 28'; 



2 7» iz cosa/ z"" -h P sen"- a\ 



■l'^sen 



ci z^-f-Z^sen^a\ 



Quando l'ago è in equilibrio, la componente ora indicata è uguale 



M 

 ed opposta alla componente — sen a della forza orizzontale esercitata 



dal magnetismo terrestre , designando con M il momento magnetico 



dell'ago stesso. Perciò si ha l'equazione fondamentale seguente^ in cui 



. , , . ^ imi 



SI e posto per brevità - ^ =iq ; 



qzl = (2cnanga-H</z/) (A) . 



Devesi ora avvertire che, nel caso della deviazione massima , la de- 

 rivata dell'angolo a rispetto alla distanza z è nulla; differenziando adunque 

 l'equazione (A) e tenendo conto della condizione ora detta, si trova l'e- 

 quazione seguente: 



2Z tanga-H ^(Sz^-H^^sen^a) =:9Z (B) . 



Se si elimina la quantità q fra le equazioni (A) e (B) e si fanno le 

 opportune riduzioni, si ottiene: 



Z* 2SV i" \ 



1 I IH sen^ a ) = 



e"- c"^ \ e' / 



2/» /* 



- — sen" a sen^ <y. 



e"- e'' 



Quest'equazione si può risolvere rispetto a z, e per maggiore sem- 

 plicità si possono , anche in questo caso , trascurare i termini che 



contengono le potenze di - e di - superiori alla seconda. Fatte le 

 operazioni, si trova: 



z = l sen ali ^ sen" a l • 



E se finalmente questo valore di z si sostituisce nell'equazione (B), 

 tralasciando sempre i termini che nella nostra questione non hanno in- 

 fluenza notevole, se ne potrà ricavare l'espressione di q, e si avrà: 



(7 = 2 sena tanga [ H — ^sen^al (C) . 



L'intensità della corrente elettrica, la quale, agendo sull'ago, produce 



