DI G. CODAZZA. 3oi 



nella corsa per compressione su quella messa in moto nella corsa per 

 aspirazione, corrisponde ad un volume w di aria con densità media — -^ . 



Si otterrà 1 equazione dell'equilibrio dinamico per queste due corse, 

 sostituendo 2b:±zf in luogo diynei primi due termini del secondo membro 

 della (12), dove il segno superiore vale per la corsa per compressione 

 e l'inferiore per quella per aspirazione. 



Fatta la sostituzione e risolta la risultante rispetto ad J^, e rappresen- 

 tando con f, il valore che si ottiene , si ha : 



^ 3u''bd„(v-i-o , 02 D LI) -i-Pb (u'' -+-5. ■ 2 srl) , ^x 



f :z; ^r^ — i ^^ ^^ — - . . . ( IO) . 



■^' '^ ^gbv^d^u^iyV -\-o ,02 D LI) ^ 



Anche qui il segno superiore vale per la corsa per compressione e 

 l'inferiore per la corsa per aspirazione. Risidta dall'esame della (16) che 

 la propulsione pneumatica in tubo aperto richiede uno sforzo e quindi 

 un lavoro motore maggiore, quando si faccia per compressione anziché 

 per aspirazione. 



Se con F si rappresenti la semi-somma dei valori di f corrispondenti 

 al doppio segno nel denominatore e si ponga per semplicità di scrittura 



n=Pb(ii^-{- £,2gl) , 



r^2gbv , 



s := d^u^(y -^ 0,02 D Li) , 



si avrà 



„ I \ 2bs-¥-n 2.bs-\-n\ r(2bs-^n) 



F=-{ 1 } = -^ '- , 



2 I r—s r-\-s \ r ~s 



che rappresenta lo sforzo motore medio nella corsa di andata e di ritorno. 

 Paragonando questo allo sforzo f dato dalla (i4) e che può scriversi sotto 

 la forma 



n 



si avrà la diseguaglianza 



da cui , riducendo 



•^ r—s 



n r(2bs-\~n) 



c« — ^ ^ 



r—s r^ — ^* 



««5 — i - 



r-^s 



nui 2br , 



