4 LUIGI LOMBARDI 



Memoria, mostrano la concordanza dei valori trovati sperimentalmente con quelli 

 teoricamente calcolati anche per sostanze fortemente magnetiche in un campo ma- 

 gnetico uniforme. Siccome i coefficienti di polarizzazione che intervengono nei due 

 casi sono di un ordine di grandezza essenzialmente diverso, non v'è ragione per cui 

 le deduzioni dalla teoria non siano parimenti esatte quando l'ordine di quei coeffi- 

 cienti è notevolmente minore, come appunto nelle sostanze debolmente magnetiche 

 e diamagnetiche accade. Ora, conoscendo l'ordine di grandezza di queste costanti 

 magnetiche, è facile dedurne la grandezza dei momenti di rotazione che per pola- 

 rizzabilità non uniforme in un campo omogeneo si possono sviluppare. 



Dando al corpo la forma di un elissoide di rotazione, e sospendendolo nel campo 

 di intensità H in modo che esso possa rotare attorno ad un asse normale alla dire- 

 zione della forza, e che il suo asse maggiore faccia con questa un angolo a, il 

 momento che tende a disporre l'asse nella direzione del campo è 



y. K 2 H 2 V.sen2a.[A — B ] 



2[1 + kA ][1+kB ] 



se V è il volume del corpo e k il coefficiente di polarizzazione, nel caso attuale la 

 suscettibilità magnetica. Le due costanti A e B dipendono dalla ragione degli assi. 

 Nel caso estremo in cui l'eccentricità dell'elissoide sia eguale ad 1, in cui cioè il 

 rapporto dell'asse minore al maggiore sia trascurabile rispetto all'unità, una delle 

 due costanti prende il valore 4ir o 2tt rispettivamente, secondo che l'elissoide è 

 estremamente appiattito od allungato, e l'altra tende a zero. Siccome i secondi ter- 

 mini in parentesi al denominatore sono trascurabili rispetto all'unità quando k è 

 piccolissimo, il momento subito da un elissoide diamagnetico o debolmente magne- 

 tico di quella forma in un campo uniforme, se l'asse fa colla direzione di questo 

 un angolo di 45°, sarà per ogni unità di volume e di forza rispettivamente 



2 TT K 2 U K 2 . 



Le costanti diamagnetiche dei corpi finora esperimentati, e le costanti dei corpi 

 debolmente magnetici sono misurate da alcuni milionesimi di unità assoluta. In un 

 campo di 1000 unità, intensità facilmente realizzabile, quei momenti possono dunque 

 essere dell'ordine 6 X IO" 4 o 3 X IO -4 , se k = 10 X IO -6 ; e potrebbero raggiungere 

 un valore cento volte maggiore se fosse dieci volte maggiore l'intensità del campo. 

 Ma anche momenti dell'ordine di alcuni diecimillesimi si lasciano apprezzare con 

 sicurezza. Con una sospensione bifilare i cui fili siano lunghi lm. e distanti lmm., 

 e sopportino un peso di 10 gr. , che è approssimativamente il peso di lem 3 di 

 bismuto, la deviazione di lmm. letta col cannocchiale sopra una scala distante dallo 

 specchio 2m corrisponderebbe ad un momento 



o.i X o.i X io X 981 X i _ = 0-6 x 10 -4 



4 X 100 X 4000 



Siccome la costante del bismuto è dell'ordine 14 X IO -8 , si avrebbero deviazioni di 

 10 a 20mm., grandezze cioè misurabili con grande sicurezza. 



