RICERCHE SOPRA SOSTANZE DIAMAGNETICHE E DEBOLMENTE MAGNETICHE 5 



La difficoltà sta soltanto nella realizzazione del campo convenientemente uni- 

 forme, in condizioni tali da permettere una misura di questa natura. 



3. Il mezzo più razionale per generare un campo magnetico che soddisfi a deter- 

 minate condizioni di omogeneità consiste nell'impiego di spirali percorse da correnti, 

 ed avvolte in modo opportuno. Un sistema di spire, uniformemente ripartite sopra 

 una superficie sferica in modo che ne sia costante il numero N compreso tra piani 

 paralleli posti all'unità di distanza, e percorse da una corrente i, origina nello spazio 



Q 



interno un campo uniforme di intensità -=- ttNì Però la costruzione di una spirale 



sferica capace di produrre una forza notevole offrirebbe notevoli difficoltà mecca- 

 niche, accresciute dalla necessità di suddividere l'avvolgimento in due sezioni sepa- 

 rabili per accedere allo spazio d'osservazione. 



Più frequentemente si adoperano spirali rettilinee di grande lunghezza, perchè, 

 potendosi sovrapporre molti strati di spire, si conseguono forze grandi a piacimento, 

 e con dimensioni limitate si può rendere l'omogeneità del campo sufficientemente 



approssimata per le misure ordinarie. Assegnando come limite di approssima- 



zione per le misure di forza magnetica, basta dare alla spirale una lunghezza 

 40 volte maggiore del diametro perchè il campo si possa ritenere invariato sopra 



2 

 — della lunghezza dell'asse; con una lunghezza solo 10 volte maggiore del diametro 



o 



si ha già lo stesso grado di omogeneità sopra t-- della lunghezza; le variazioni nel 



senso radiale nella zona media sono a loro volta trascurabili. E tuttavia queste 

 variazioni, e quelle lungo l'asse di una spirale di lunghezza non enorme, non sono 

 tali da cui si possa prescindere ricercando le azioni che il campo esercita sopra 

 sostanze diamagnetiche o debolmente magnetiche. Di queste infatti le singole par- 

 ticelle subiscono forze proporzionali alla derivata del quadrato dell'intensità di campo 

 nella direzione corrispondente, oltre che al coefficiente di magnetizzazione. L'azione 

 risultante per un corpo di forma allungata sospeso al mezzo della spirale è un 

 momento che tende a disporne l'asse maggiore secondo l'asse della spirale, o nor- 

 male ad esso, secondo che il coefficiente di magnetizzazione è negativo o positivo. 

 A seconda dei due casi il momento dovuto alla non uniformità di campo si somma 

 dunque o si sottrae da quello dovuto alla differente polarizzabilità nelle diverse 

 direzioni. La ragione dei due momenti dipende dalle dimensioni del corpo e da quelle 

 della spirale; a priori non si può ammettere che uno dei due sia rispetto all'altro 

 trascurabile. 



Secondo Boltzmann (1) un cilindro diamagnetico di lunghezza X e raggio p, so- 

 speso al centro di una spirale di lunghezza 2 h avente per ogni unità di lunghezza 

 N spire di raggio b, in modo che gli assi della spirale e del cilindro facciano l'an- 

 golo a, subisce un momento espresso in valore assoluto da 



(6 2 + h s ) s 



\ 9 P 2 



2X 3 



sen2a. .. 



(1) " Wien. Ber. „, 80, 1879. 



