10 LUIGI LOMBARDI 



eseguito pel primo con questo metodo misure assolute della costante diamagnetica 

 del bismuto, antimonio e tellurio. Le mie misure assolute delle costanti di un gran 

 numero di sostanze diamagnetiche e di alcune debolmente magnetiche sono quasi 

 esclusivamente fatte colla stessa disposizione. 



Il secondo metodo di Boltzmann non era stato sin qui adoperato per misure 

 assolute; sebbene esso utilizzi momenti che possono essere di una entità notevole. 

 Solamente occorrerebbe tener conto di un numero maggiore di termini, quando la 

 lunghezza del cilindro non è molto piccola rispetto alla diagonale media della spi- 

 rale; e se questa condizione vuol realizzarsi, si hanno necessariamente momenti 

 molto esigui. Un'osservazione analoga vale pel terzo metodo, il quale richiede però 

 T impiego di due spirali, e per queste una lunghezza notevole, che ne rende più 

 costosa la costruzione. La differenza caratteristica di questi due metodi è che nel 

 primo si assoggetta il corpo alla massima forza magnetica esercitata dalla corrente; 

 nel secondo la forza al centro del cilindro è nulla, e va solo lentamente crescendo 

 verso le estremità. E pertanto, atteso che una misura non è possibile quando ogni 

 elemento del corpo è soggetto a forza eguale, il primo metodo può servire meglio 

 per studiare il comportamento sotto l'azione di campi molto energici, il secondo di 

 campi debolissimi. In entrambi, a differenza del metodo a), le parti simmetriche del 

 cilindro subiscono forze eguali. Se si vuol prescindere dalla determinazione assoluta 

 del coefficiente di magnetizzazione, il metodo b) si presta dunque egregiamente per 

 studiare, per una stessa sostanza, o per sostanze differenti con forma eguale, la 

 dipendenza di questo coefficiente dalla intensità della forza tra limiti vastissimi 

 di essa. Sopratutto esso si presta meglio d'ogni altro per assoggettare il corpo a 

 magnetizzazioni cicliche, lasciando la sospensione in condizioni del tutto inalterate. 

 Se questa sospensione è bifilare, il momento di torsione è proporzionale al seno del- 

 l'angolo di deviazione, e può scriversi, dicendo a l'angolo iniziale dell'asse del 

 cilindro con quello della spirale, e ò l'angolo di deviazione subito : 



Msenb =CH 2 sen2(<x — 6) 



Se gli assi del cilindro e della spirale fanno inizialmente l'angolo di 45°, e d è la 

 deviazione letta sulla scala e D la distanza di questa dallo specchio, 



CH 2 _ _ tang26 _ _d_ 

 M 2cosò " 2D 



. ' 8D 2 J' 



Per tener conto della variazione del momento in conseguenza della deviazione basta 

 dunque portare alle letture fatte sulla scala una correzione positiva semplicissima, 

 eguale alla metà della correzione negativa onde vorrebbero essere affette letture 

 analoghe presso l'ordinaria bussola delle tangenti. Attrettanto semplice è la corre- 

 zione nel caso di una sospensione unifilare, dove il momento è proporzionale all'an- 

 golo di torsione. 



Io ho adottato dunque il metodo b) per constatare l'indipendenza del coefficiente 

 di magnetizzazione dalla forza tra i limiti più estesi che le condizioni degli appa- 



