12 LUIGI LOMBARDI 



sostanza od una leggera dissimmetria della forma esterna, l'origine non ne è abba- 

 stanza chiarita per trarre al riguardo deduzioni generali (1). 



Nelle osservazioni relative al quarto metodo di Boltzmann entra dunque un 

 elemento di incertezza, la cui importanza varia colla intensità di campo e colla 

 distanza del cilindro dalla spirale. Effettivamente Ettingshausen, lasciando oscillare 

 un cilindro di bismuto lungo 10 cm. a differenti distanze dalla fronte di una spirale 

 di 8 strati di spire aventi raggio medio di 5,37 cm., constatò in ogni posizione 

 momenti proporzionali al quadrato dell'intensità di corrente; ma dedusse dalle os- 

 servazioni fatte a distanze diverse valori assolutamente discordanti del coefficiente 

 di magnetizzazione, e propriamente tanto maggiormente errati in più, quanto quella 

 distanza era minore. L' ipotesi fatta da lui, che il calore sviluppato pel passaggio 

 della corrente nella spirale alterasse il coefficiente di torsione dei fili di seta della 

 sospensione bifilare, non dà una spiegazione assolutamente verosimile dell'errore, ad 

 evitare il quale, se esso fosse dipeso da ciò, sarebbero bastati semplicissimi artificii. 

 Sotto questo punto di vista la concordanza del valore di k, così dedotto dalle osser- 

 vazioni fatte ad una distanza di 88 cm. dalla fronte della spirale, con quelli dedotti 

 dagli altri metodi, tenendo conto che nell'ultimo caso la durata di oscillazione su 

 cui si fonda la misura non variava che di 2 millesimi del suo valore totale, deve 

 ritenersi puramente accidentale, e non aggiunge credito alla misura. 



Un'osservazione analoga si dovrebbe fare sulle misure istituite dallo stesso speri- 

 mentatore per dedurre il coefficiente di magnetizzazione del bismuto dalla deviazione 

 prodotta da un cilindro magnetizzato di questa sostanza sopra un ago magnetico 

 sotto l'azione di una forza dell'ordine della componente orizzontale terrestre. Qui la 



deviazione permanente era dell'ordine di j^r della distanza dello specchio dalla 

 scala, e le massime elongazioni ottenute col metodo di moltiplicazione non raggiun- 

 gevano j-fj- di questa grandezza. Di gran lunga più attendibili sono dunque le mi- 

 sure assolute da lui eseguite col primo metodo di Boltzmann, e col metodo più 

 complicato di induzione, servendosi di un doppio commutatore per la inversione 

 delle correnti magnetizzanti ed il raddrizzamento di quelle indotte nella spirale 

 secondaria, e prevenendo con opportuni artificii l'azione perturbatrice delle correnti 

 indotte nella massa del metallo. 



Un'ultima osservazione è da fare sull'impiego dei metodi nei quali si misurano 

 momenti di rotazione esercitati dal campo sul corpo diamagnetico, se il coefficiente 

 di polarizzazione di questo non è costante in tutte le direzioni, se il corpo non è 

 perfettamente omogeneo. La polarizzazione non uniforme, che è marcatissima nei 



(1) Per .un elissoide di ebanite oscillante attorno all'asse di rotazione in un campo sensibilmente 

 omogeneo di intensità variata da 100 a 500 unità si sviluppava un momento direttivo esattamente 

 proporzionale al quadrato della forza, ed espresso in valore assoluto per unità di volume e di forza 

 da 2,1 X IO -6 ; quando l'elissoide oscillava attorno all'asse trasversale coll'asse maggiore nella dire- 

 zione della forza, essendo la ragione dei due assi 3 : 8 cm., il momento operante nello stesso senso 

 era 5,0 X IO -6 . Per un elissoide identico di paraffina i due momenti erano rispettivamente 0,5 X 10 -s e 

 7,0 X IO -8 ; ma per un altro campione di paraffina in forma di cilindro oscillante attorno all'asse 

 verticale il primo momento era dello stesso ordine di grandezza, e di segno opposto. 



