RICERCHE SOPRA SOSTANZE DIAMAGNETICHE E DEBOLMENTE MAGNETICHE 31 



momenti e l'asse delle ordinate rappresenta il lavoro necessario alla fase corrispon- 

 dente di magnetizzazione. Il quoziente delle due non dipende dalla grandezza di 

 ordine della suscettibilità magnetica, ma dà compendiosamente un'idea del compor- 

 tamento del corpo nei fenomeni d'isteresi. Si può dire con sicurezza che questo 

 coefficiente per la classe accennata di corpi è zero, od almeno tanto piccolo da non 

 potersi valutare coi mezzi ordinari d'osservazione. 



Questo non accade in generale pei solidi debolmente paramagnetici, che devono 

 la loro proprietà a tracce metalliche di ferro od altri materiali magnetizzabili. Sopra 

 esemplari diversi di metalli impuri, e sopratutto sopra campioni di ebonite e fibra 

 indurita, io ho potuto rilevare col metodo delle misure precedenti curve d'isteresi 

 di forma del tutto analoga a quella del ferro. Siccome la suscettibilità magnetica 

 apparente è espressa per queste sostanze in unità che sono un milione di volte più 

 piccole, anche le perdite d'isteresi per ciclo e per unità di volume si misurano in 

 milionesimi d'unità assoluta. Ma il rapporto del momento magnetico residuo al mas- 

 simo raggiunto, e del lavoro d'isteresi a quello di magnetizzazione, ha valori 

 perfettamente comparabili con quelli dei materiali magnetici ordinari. In effetto se 

 lavoro e momento si riferissero al volume delle sole masse magnetizzabili, anziché 

 al volume totale, si ricadrebbe nelle misure di magnetizzazione e d'isteresi ordi- 

 narie, tenendo conto che ognuna delle particelle disseminate nel corpo rappresenta 

 un magnete temporario di dimensioni piccolissime, che non può essere saturato se 

 non da forze elevatissime; e che l'azione mutua delle particelle per la distanza 

 notevole che le separa è sensibilmente trascurabile. Conseguenza di ciò è che il 

 momento va crescendo come funzione sensibilmente lineare della forza entro limiti 

 di questa molto più vasti che pei materiali magnetici comuni non soglia accadere, 

 e le perdite d'isteresi crescono quasi esattamente come i quadrati di essa. 



Ricerche di questa natura non offrono interesse per essere ricordate in connes- 

 sione colle attuali. Noterò solo come gli stessi risultati del metodo statico d'osser- 

 vazione si possano ottenere sospendendo i corpi da esaminare, che possono allora 

 avere una forma qualunque, in un campo magnetico rotante, e misurando l'isteresi 

 magnetica mediante il momento di torsione che il campo d'intensità nota esercita 

 sul corpo polarizzato di nota suscettibilità, come Arno fece per l'isteresi dielettrica 

 in un campo elettrostatico (1). Qui si ha il grande vantaggio di poter misurare 

 esattamente nello spazio che vengono ad occupare le sostanze l'intensità media del 

 campo che prende parte alla rotazione, indipendentemente da forze esterne o com- 

 ponenti parassite, mediante i momenti di rotazione che subisce un sistema di due 

 o più spire metalliche chiuse in corto circuito, e distribuite ad angoli eguali sopra 

 una superficie sferica o cilindrica, come nell'armatura d'un motore polifase. Questo 



momento è espresso da , . cos <p , se n è la frequenza, r ed L la resi- 



Vr S -+-(2ir»L) s 



stenza e la selfinduzione della spirale, F la sua superficie, cp il ritardo di fase che 

 in essa subiscono le correnti indotte rispetto alle forze elettromotrici per causa della 



(1) " Rendiconti R. Aoo. dei Lincei „, 1892-93-94. 



