308 GALILEO FERRARIS 



zione centrale, come quella or ora considerata, può domandarsi se la causa dell'e- 

 sistenza del vettore A stia nei punti stessi nei quali A esiste, o se risiede invece nei 

 punti m che hanno col versore e col tensore di A una relazione così semplice. E la 

 risposta a questa questione, qualora sia possibile, ha per la fisica una importanza 

 fondamentale. Se infatti si ritiene che la causa del vettore stia ne' punti m, si è 

 condotti a pensare a qualche cosa, ad una materia, o ad una condizione della ma- 

 teria esistente in tali punti, ad un agente, il quale esercita nei punti P, a distanza, 

 azioni definibili per mezzo dei vettori A'. Se invece si ritiene che la causa imme- 

 diata del vettore A stia nel punto P stesso in cui A viene osservato, non si hanno 

 a considerare azioni a distanza, ma si è condotti a pensare ad un .mezzo riempiente 

 tutto lo spazio, ed a considerare A come la manifestazione di una condizione di tale 

 mezzo, per esempio di una speciale deformazione di esso, deformazione la quale si 

 trasmette da punto a punto con continuità, per passi infinitamente piccoli. Dalla 

 scelta fra le due interpretazioni deriva poi naturalmente quella del modo più con- 

 veniente di descrivere il campo e di trattare le equazioni matematiche che a questo 

 si riferiscono. Nel primo caso infatti, quando cioè si considera un agente situato 

 ne' punti m ed esercitante azioni a distanza, le grandezze m e le p, che figurano nelle 

 nostre equazioni, hanno a considerarsi come le principali; risulta allora conforme 

 alla natura delle cose prenderle come date ed esprimere in funzione di esse le 

 altre grandezze, fra queste la A. Nel secondo caso invece, quando non si consi- 

 derano azioni a distanza, la grandezza che si ha da trattare come principale, come 

 fondamentale, è la A stessa; le altre, e fra queste le m, si presentano come se- 

 condarie. 



Ma le considerazioni che noi abbiamo svolto negli articoli precedenti [37, 38, 39], 

 le quali, essendo puramente geometriche, sono affatto generali, mettono in chiaro 

 che a risolvere la cennata questione non basta avere dimostrato coli' esperimento 

 l'esistenza del campo e la distribuzione newtoniana. Data l'esistenza del campo, la 

 distribuzione in esso esistente si può descrivere in vari modi. Uno di questi con- 

 siste nel dare direttamente il vettore A in funzione delle coordinate dei punti del 

 campo: è il modo più diretto, è quello che noi abbiamo seguito da principio e che 

 abbiamo svolto negli articoli dal [12] al [36]. Un altro modo consiste nel dare in 

 funzione delle coordinate non direttamente il vettore A, ma la div. A, aggiungendo 

 a tale dato altre condizioni sufficienti a definire completamente la distribuzione: è 

 il secondo modo da noi seguito, quello trattato negli articoli [37] e [38]. I due 

 procedimenti si riducono a due scelte diverse delle quantità che in un medesimo 

 sistema di equazioni si vogliono assumere come date e di quelle che si vogliono 

 trattare come incognite; essi sono ugualmente legittimi e si equivalgono; scegliere 

 l'uno o l'altro non significa risolvere alcuna questione fisica. La cennata questione 

 fisica si può risolvere soltanto quando oltre ai fatti che dimostrano la esistenza del 

 campo e la distribuzione newtoniana sieno dimostrati dalla esperienza altri fatti, 

 per esempio fatti relativi alla influenza che può avere sul valore del vettore la na- 

 tura de' corpi riempienti il campo, oppure fatti relativi al tempo ed al modo nel 

 quale una variazione del vettore prodotto in una data regione si propaga alle altre 

 parti dello spazio. 



