3 FENOMENI DI POLAllIZZAZIONE IN UN CAMPO ELETTROSTATICO ONIKOUME 173 



che l'asse di polarizzazione di una sfera elementare, soggetta ad una forza 

 costante, coincida colla direzione di questa, e che il momento sia ad essa propor- 

 zionale. 



Colla prima ipotesi si esclude ogni azione rimanente delle forze elettriche, ed 

 ogni fenomeno di isteresi elettrostatica; se però un ritardo di polarizzazione avesse 

 luogo, come le moderne esperienze paiono dimostrare, se ne potrebbe tener conto 

 senza difficoltà. La seconda ipotesi si può senz'altro ritenere verificata da tutti i 

 risultati sperimentali. 



Molti autori moderni hanno accettata la teoria modificata di Thomson per l'in- 

 duzione magnetica (1); Graetz e Eomm ne riportano i risultati al caso della pola- 

 rizzazione elettrostatica nella forma da loro realizzata nelle misure (2). Questi pos- 

 sono essere riassunti così. 



2. Un elissoide dielettrico si polarizza, in un campo elettrico uniforme, unifor- 

 memente. Questa condizione non è realizzabile mediante alcun'altra forma, perchè 

 il potenziale delle masse elettriche indotte non è una funzione lineare delle coordinate 

 nello spazio che il corpo occupa se questo non è limitato da una superficie chiusa 

 di secondo grado. 



Se l'elissoide ha per equazione: 



e le componenti della forza elettrica F secondo gli assi sono X, Y, Z, il momento 

 elettrostatico di ogni unità di volume ha per componenti secondo gli assi medesimi : 



kX o kY kZ 



1 + K Ao ' 1 H- K B„ ' ' 1 + K Co ' 



dove Ao Bo Co sono costanti determinate dalla ragione degli assi, e k può essere 

 definita costante di dielettrizzazione, per analogia alla costante di magnetizzazione 

 di Poisson. La costante dielettrica, come brevemente suol chiamarsi il potere indut- 

 tore specifico, è allora 



|Li = 1 + 4^TrK . 



Se si considera un elissoide di rotazione attorno all'asse x, e se gli assii x eé y 

 sono in un piano parallelo alla direzione della forza e questa fa coll'asse x un an- 

 golo qp, il momento risultante per tutto l'elissoide di volume V ha per espressione: 



= kFV1/- 



cos (p I sen- <p 



(I + kAo)*^ ' (H-kB„)2 



(1) Thomson a. Tait, Naturai Philosophy, 522. — Maxwell, Treatise oh El. a. May., 437. — Kihchhofp, 

 Electric itUt, 163. — Clausius, Mechan. Behand. der Elect. — Mascart et Joubeut, LefOns sur l'Él. et 

 le Mag., 390. 



(2) ' Sitzungsber. der k. b. Akademie „, 24, 5 maggio 1895. 



