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uno spessore di 0,05 mm., come quello del disco sovracitato d'argento, si rileva già 

 un eccesso del momento rispetto a quello teorico di circa 1,5 "/«• La maggior diver- 

 genza trovata si doveva verosimilmente in massima parte a piccoli errori di osser- 

 vazione, ed in parte forse a leggere perturbazioni causate dal disco nel campo. 



Se un corpo polarizzabile di forma elissoidica è portato in un campo elettrostatico 

 uniforme che abbia un' estensione indefinita, l'andamento delle linee di forza e la 

 forma delle superfici equipotenziali nelle vicinanze di esso sono modificati unicamente 

 per l'azione delle masse elettriche indotte nel corpo, e possono essere in base a con- 

 siderazioni teoriche definiti con esattezza. Il calcolo della polarizzazione uniforme di 

 ogni elemento del corpo, e del momento elettrostatico risultante, come quello del 

 momento di rotazione che ne può originare, sono fatti in base a quelle condizioni 

 ideali che però sarebbero difficilmente realizzabili in pratica. Quando il campo è limi- 

 tato da superfici conduttrici, queste devono necessariamente considerarsi come equi- 

 potenziali di forma invariabile. La presenza nel campo di un corpo polarizzabile di 

 forma non simmetrica ha per effetto un aumento locale di capacità elettrostatica, 

 ed il condensarsi di nuove masse elettriche sulle porzioni vicine, onde per reazione 

 sono aumentate le azioni induttrici, e quindi anche i momenti che si misurano. Per 

 principio sarebbe naturalmente vantaggioso di scegliere una distanza delle lastre 

 notevole, se la sensibilità delle misure non ne venisse inversamente diminuita, e se 

 non si rendessero necessarie dimensioni notevoli delle pareti metalliche per assicurare 

 l'omogeneità del campo. 



Nell'apparecchio qui adoperato le dimensioni limitate della cassa metallica, che 

 doveva funzionare come schermo contro le azioni esterne, non permettevano di dare 

 alle lastre una distanza maggiore di 5 cm. ; i risultati delle misure con dischi di 

 dimensioni moderate mostrano però che quest'ordine di grandezza era sufficiente. Per 

 contro la serie HI di osservazioni citata al n° 6 lascia già rilevare chiaramente l'in- 

 fluenza perturbatrice di un disco di rame di 12 mm. di diametro in un campo di 

 25 mm. di larghezza, quando le deviazioni del disco erano notevoli ; gli ultimi valori 

 crescono cioè là in modo sensibilmente piìi rapido dei quadrati della differenza mi- 

 surata di potenziale. Con dischi molto piccoli si escluderebbe del pari la possibilità 

 di queste perturbazioni, ma la misura del diametro sarebbe meno sicura, e più pic- 

 cola l'eccentricità a parità di spessore, quindi maggiore la divergenza prodotta da 

 questo in confronto al momento calcolato per l'elissoide iscritto. 



Si può avere un'idea chiara delle perturbazioni che un conduttore della forma ac- 

 cennata può causare nel nostro campo elettrostatico limitato, se il conduttore stesso 

 si sposta nel campo, ed i momenti si misurano mediante le deviazioni con sensibilità 

 invariata. Così riuscì a me impossibile scoprire con sicurezza anche la minima va- 

 riazione della forza quando il disco occupava una posizione simmetrica rispetto alle 

 lastre, spostandone il centro nel piano mediano tra queste, per quanto le condizioni 

 dell'apparecchio lo permettevano ; per uno spazio di circa 5 cm. dal centro secondo 

 la verticale, e di circa 3 secondo la direzione orizzontale. Una variazione notevolis- 

 sima però si notava quando il conduttore era spostato nella direzione normale alle 

 lastre, in modo da essere piìi vicino ad una di esse. La Fig. 3 (Tav. 1) fu rilevata 

 così mediante un disco sottile di rame di 12 mm. di diametro, in un campo largo 

 44 mm., facendo coincidere il centro del disco con i diversi punti della mediana 



