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da questa da non potersi utilizzare senz'altro per ricavarne valori assoluti delle co- 

 stanti da misurare. 



Così nel corso d'una serie sistematica di osservazioni con dielettrici diversi, 

 foggiati in forma di dischi circolari di diametro 21,8 rani. e spessore 2,2 mm., io 

 misurai con un disco di paraffina nel campo di intensità 1, con inclinazione relativa 

 di 45°, un momento assoluto di rotazione 0,0180. Per escludere ogni dubbio sull'esat- 

 tezza della costante della sospesione, la quale aveva i iìli a piccola distanza per dare 

 grande sensibilità, ripetei la misura colla sospensione di cui avevo accuratamente 

 determinati gli elementi per le misure assolute coi dischi metallici, e trovai per un 

 disco analogo, tagliato dalla stessa lastra sottile di paraffina, 0,0179. Il potere in- 

 duttore specifico di questo dielettrico, da misure eseguite con metodi diversi sullo 

 stesso campione di sostanza, m'era noto con una approssimazione almeno di 1 °/o, ed 

 era 2,44. Dal rapporto degli assi del disco si calcolano le costanti caratteristiche 

 secondo le formolo date: 



e ^ 9.859 Ao = 10.83 Bo = 0.883 , 



e pel momento teorico corrispondente ad un volume di dielettrico eguale a quello 

 del disco 0,0217, e al volume dell'elissoide inscritto 0,0145. Il momento misurato 



apparterrebbe dunque ad un elissoide dello stesso dielettrico avente per volume ^ 



cioè 0,83 del volume del disco; approssimatamente la media aritmetica dei volumi 

 del disco e dell'elissoide iscritto. Questa variazione è originata dalla divergenza della 

 forma del disco da quella teorica, poiché nell'interno di esso il potenziale dello masse 

 indotte non ha il valore che la teoria definisce nell'interno dell'elissoide. Effettiva- 

 mente questo potenziale non è nemmeno una funzione lineare delle coordinate, quindi 

 la polarizzazione della massa non è uniforme. Tuttavia si può ritenere che la nuova 

 legge di distribuzione delle masse indotte sia esclusivamente determinata dalla forma 

 esterna del corpo, e quindi che un rapporto costante esista tra i momenti che alla 

 forma adottata ed a quella teorica appartengono, finche questa forma si conserva 

 relativamente inalterata. Noi possiamo quindi anche introdurre senz'altro nel calcolo 

 quel coefficiente di riduzione, una volta che esso sia esattamente determinato, e 

 quando si tratti di misure fatte con dischi eguali, e sopra sostanze aventi costanti 

 dielettriche non molto diverse. L'ordine di grandezza di quel coefficiente si conserva 

 d'altronde invariato, variando l'eccentricità tra limiti abbastanza vasti; lo mostra- 

 rono misure fatte con due dischi molto più sottili dello stesso dielettrico, le quali 

 diedero per uno spessore di 0,89 e 0,47 mm., momenti 0,0085 e 0,0048; rispettiva- 

 mente 0,83 e 0,85 dei valori teorici. Lo confermeranno ancora più chiaramente mi- 

 sure che saranno ricordate più avanti, dove si dirà della dipendenza dei momenti 

 dallo spessore e dal diametro dei dischi medesimi, e dove la diversità di comporta- 

 mento dei dielettrici e dei conduttori risulterà evidente. 



CoU'artificio detto, se non si voglia ricorrere alla preparazione dei dielettrici 

 in forma veramente elissoidica, il metodo di Graetz può dare valori delle costanti 

 dielettriche che s'accordano perfettamente con quelli dei metodi ordinarli, e può pre- 

 sentare, in alcuni casi, specialissimi vantaggi. Solamente, finché l'analisi dei feno- 



