•20 FENOMENI D[ rOt.ARIZZAZIONR IN UN CAMPO KLETTHOSTATICO UNIPOIIMK 109 



onde: 



_ K'd 1 



^ ~" Kl- K'{l-d) i_ / 1 _ ?_ \ ■ 



^d[^ K' j 



Z . . . K 



Nella formola semplicissima v è il quoziente di due lunghezze, e ,^, ci è dato dalla 



radice quadrata del coefficiente di due deviazioni, misurando le forze col metodo di 

 Graetz. 



Da ciò risulta subito come possa ottenersi nella misura della costante dielet- 

 trica una grande sensibilità; se cioè si sceglie d grande, dato Z e K, si avrà pure 

 grande K' ed i due rapporti potranno essere determinati con molta esattezza. Natu- 

 ralmente la natura stessa delle misure mette un limite alla sensibilità; perchè tra 

 le lastre metalliche quando fu introdotto il dielettrico deve non solo restare uno 

 spazio sufficiente per potervi osservare le deviazioni del corpo che adoperasi come 

 elettroscopio, ma questo deve ancora essere convenientemente distante dalla super- 

 ficie su cui sono distribuite le masse elettriche inducenti, affinchè la misura relativa 

 della forza si possa fare con esattezza, e le deviazioni non crescano pili rapidamente 

 che i quadrati delle tensioni adoperate. 



Dal punto di vista teorico è indifferente per la variazione della capacità la posi- 

 zione che il dielettrico occupa nel campo, e l'essere desso in uno strato unico od in 

 parecchi a facce parallele. Risulta peraltro da osservazioni precedenti che, in un 

 campo limitato, solamente un piccolo spazio centrale si può utilizzare con sicurezza 

 per misure di questa natura. Perciò, prescindendo dalla maggiore difficoltà che può 

 presentare la determinazione molteplice di spessori più piccoli, può preferirsi la dispo- 

 sizione simmetrica di due lastre approssimatamente eguali. Sebbene per le azioni 

 esterne la polarizzazione del dielettrico si possa rappresentare mediante una distri- 

 buzione ideale di masse elettriche sulla superficie di termine, normale alla direzione 

 del campo, la densità di questa distribuzione è sempre minore di quella che è sulle 

 pareti metalliche, e la reazione stessa sopra un conduttore indotto è minore di quella 

 che una distribuzione effettiva con eguale densità sopra una superficie conduttrice 

 causerebbe, perchè le linee di forza non sono obbligate ad attraversare il dielettrico 

 in direzione parallela, e la superficie del dielettrico non è necessariamente una equi- 

 potenziale. In base a ciò io adoperai in un gran numero di misure la disposizione 

 simmetrica accennata, e mi limitai a portare nel campo una lastra sola quando lo 

 spessore ne era troppo grande, o la preparazione troppo laboriosa. 



L'apparecchio è lo stesso adoperato nelle misure precedenti. Come elettroscopio 

 era utilizzata una lastrina sottile, larga 5 mm. e lunga 30, orientata a capo dell'asti- 

 cina di vetro con una inclinazione di 45° rispetto al piano dello specchio, e, nella 

 posizione di riposo, rispetto alle lastre. La distanza di queste era dell'ordine 40 o 

 46 mm., ed i risultati identici delle misure con distanze variate mostravano che 

 essa era sufficiente per evitare perturbazioni del campo. La sospensione bifilare 

 era aggiustata in ogni serie di misure ad una sensibilità conveniente, che doveva 

 solo restare durante le misure invariata. lia forza eletti'ica si generava mediante 

 una tensione alternata con frequenza di circa 20 periodi per 1". Le deviazioni prima 

 e dopo l'introduzione del dielettrico venivano determinate in corrispondenza a tre o 



