45 FRNOMENI DI POLARIZZAZIONE IN ON CAMPO ELETTROSTATICO UNIFORME 215 



elettriche, come precisamente i due autori hanno fatto, e come io ricorderò più det- 

 tagliatamente in seguito. La ragione risulta in parte dalle osservazioni già accennate 

 e dipende dal fatto che i momenti di rotazione che si misurano sono funzioni cre- 

 scenti più rapidamente della costante dielettrica, iinchè questa ha valori relativamente 

 piccoli. Se questa costante fosse molto prossima all'unità, i momenti varierebbero 

 proporzionalmente a k^, salvo che il loro valore assoluto sarebbe molto esiguo. 



Per contro la sensibilità è tanto minore, quanto la costante è più elevata. Se 

 K fosse molto grande rispetto ad uno, i momenti si potrebbero ritenere indipendenti 

 dalla costante dielettrica, e funzione unicamente della forma esterna del corpo. Non 

 altrimenti è noto da molto tempo che per le misure magnetiche sul ferro, e sulle 

 sostanze che hanno un coefficiente di magnetizzazione notevole, non sono utilizzabili 

 le azioni esterne dovute a corpi sferici, o foggiati in una forma a dimensioni non 

 molto differenti, perchè la così detta forza smagnetizzante, dovuta alle masse ma- 

 gnetiche indotte in tutti gli elementi del volume, raggiunge una frazione troppo 

 elevata della forza esterna magnetizzante (1). Qui ci si presenta un fenomeno della 

 stessa natura, e governato da leggi identiche. Le masse elettriche indotte esercitano 

 nell'interno una forza che possiamo definire depolarizzante, la quale nell'interno di 



una sfera Uniforme ha per intensità - ir k . F ; in un elissoide appiattito od in un disco 



circolare sottile, parallelamente all'asse di rotazione 4 ir k . F, e parallelamente al .piano 



mediano n^ ~ .F; in un elissoide allungato od in un'asticina cilindrica sottile, nella 



f(2 2ì) 



direzione trasversale 2 ir k . F, e nella direzione dell'asse di rotazione 4 ir -= k . log. — .F. 



Solamente in conseguenza della diversità che queste forze depolarizzanti nei corpi 

 limitati da una superficie di second'ordine dissimmetrica presentano nelle varie di- 

 rezioni si sviluppano in ogni unità di volume momenti elementari differenti per 

 azione delle componenti rispettive della forza esterna, e si generano i momenti di 

 rotazione che noi abbiamo studiati, identicamente a quelli che si sviluppano in una 

 massa magnetica di forma opportuna in un campo uniforme, e che sono da tempo 

 stati osservati. Quanto il coefficiente di polarizzazione è più grande, tanto maggiore 

 deve essere la differenza delle dimensioni nella forma scelta pel corpo da esaminare 

 affinchè essa si presti con vantaggio alle osservazioni. Le formolo precedenti mo- 

 strano che la forma di elissoidi molto allungati o di asticine cilindriche sottilissime 

 è la più opportuna. Nelle misure di Graetz e Fomm sopra un disco circolare di berillo 

 avente 15,5 mm. di diametro e 0,44 di spessore, cioè una eccentricità notevole, le 

 variazioni di 1 7o nei momenti misurati corrispondono già a differenze di 2,6 % nei 

 valori calcolati della costante dielettrica, dove essa è vicina a 9. Nelle misure con 

 un'asticina cilindrica di bromuro di piombo, avente 21,6 mm. di lunghezza e 3,9 mm. 

 di diametro, si deducono da momenti relativamente misurati 0,8592 e 0,8152 valori 

 assoluti della costante dielettrica 48,643 e 43,692; e per un'asticina di joduro di 

 piombo di 21,7 mm. di lunghezza e 3,60 di diametro, da due momenti 0,8946 e 

 0,8733 due costanti 172.8 e 147,7. Evidentemente queste ultime misure non hanno 

 più alcuna sicurezza di approssimazione. 



(1) Maxwell, Treatise, II, 438. Mascakt et Joubeet, Legoiis, II, 394. 



