49 FENOMRNI DI POLMUZZAZIONE IN UN CAMPO ELETTROSTAriCO UMFOHME 219 



seguente, quali essi risultano da una serie di misure fra 10» e 80", espressi in milioni 

 di megolim per centimetro cubo. L'andamento della curva per gli altri vetri è 

 analogo. 



Temperatura 



9»,6 



24<',0 



39°,8 



47'',0 



54«,6 



61°,8 



63°,2 



66°,8 



71»,0 



74°,5 



79»,5 



p . 10° megohm 



183. 



42.3 



8.80 



4.23 



1.90 



0.892 



0.742 



0.509 



0.335 



0.229 



0.150 



Un'altra serie di osservazioni fu da me istituita sopra vetro della stessa qualità 

 a fine di vedere l'andamento dei fenomeni di polarizzazione dielettrica della massa. 

 Io misurai perciò la capacità di alcune piccole bottiglie di Leyda, costrutte con tubi 

 di diametro maggiore, chiusi ad un estremo e rivestiti esternamente, dopo accurata 

 essiccazione, di stagnola, costituendo l'interna armatura con mercurio distillato. Il 

 comportamento del vetro non era però differente da quello dei dielettrici ordinarli. 

 La costante dielettrica era prossima ad 8. La curva di carica, rilevata col pendolo 

 di Helmholtz per tempi brevissimi, e per tempi più lunghi cogli artifizi ordinarli, 

 saliva lentamente, variando l'elongazione del galvanometro balistico tra 0",0005 

 e 0",2 da 34 a 41; tra 1" e 10" da 45 a 51, con un massimo di 51,4 raggiunto dopo 

 circa 60" di carica. I fenomeni di scarica residua variavano in conseguenza, sebbene 

 nel campo elettrostatico fosse impossibile di metterli in chiaro sopra questi campioni 

 di vetro. 



Per contro fenomeni del tutto diversi si presentavano nel campo con altre 

 qualità di vetro, delle quali solamente alcune, esaminate in forma di dischi o di 

 piccoli pezzi di forma allungata colle avvertenze premesse, subivano sotto l'azione 

 alternata o continua della forza elettrica momenti paragonabili a quelli d'una sostanza 

 conduttrice, mentre altre in gran numero davano deviazioni di gran lunga minori, in 

 genere variabili colla durata dell'azione elettrica, e dovute esclusivamente alla pola- 

 rizzazione di tutta la massa. 



Le qualità di vetro sono dunque sotto questo aspettto eminentemente diverse, 

 e lo studio delle proprietà dielettriche loro, o di corpi in essi contenuti, non può 

 farsi senza particolari cautele. Così v. Bezold (1) notava già che l'azione di una 

 grossa sfera elettrizzata su piccole sfere indotte, sospese mediante un ago isolante, 

 era dapprima solo leggermente modificata per la frapposizione di una lastra di vetro, 

 ma a poco a poco la variazione approssimava quella che una lastra metallica eguale 

 avrebbe occasionato. Rosa (2), studiando le proprietà dielettriche di liquidi mediante 

 r attrazione che due elettrodi immersi caricati a potenziale diverso esercitano 

 mutuamente, osservò che quando l'elettrodo fisso era esterno alla parete del reci- 

 piente di vetro l'azione ne era sensibilmente diminuita per una differenza di potenziale 

 a moderata frequenza, e cessava completamente per una tensione permanente, laddove 



(1) ' Pogg. Ann. „ 143, 1871. 



(2) "Philos. Mag. „ 31, 1891. 



