61 FENOMENI DI POLARIZZAZIONE IN UN CAMPO ULETTROSTATICO UNIFORME 231 



più piccola quanto è più grande la lunghezza d'onda, come succede dell'indice ottico 

 di rifrazione pei corpi che hanno una dispersione normale. Se il caso opposto si 

 verifica, come appare per la maggior parte dei dielettrici, devono nella parte ante- 

 riore dello spettro, corrispondente alle onde più brevi, aver luogo dispersioni anor- 

 mali. So finalmente si esperimentasse nella regione dove dispersioni anormali hanno 

 luogo, dovrebbe il potere induttore specifico prima crescere al diminuire della 

 lunghezza d'onda, poi diminuire fino ad un minimo, e quindi aumentare di nuovo. 



Il metodo di Graetz si presta egregiamente a rilevare queste variazioni della 

 costante dielettrica dei corpi pei quali essa ha un valore assoluto di poche unità, 

 perchè le osservazioni possono essere fatte con onde elettriche di frequenza piccola 

 grande a piacimento. La minore sensibilità del metodo nelle determinazioni sopra 

 corpi aventi una costante elevata fu già chiarita. Tuttavia le osservazioni dei due 

 autori sopra il berillo paiono accusare un fenomeno pronunciato di dispersione anor- 

 male. Per quei dielettrici, la cui costante fu già constatata assai poco diiferente dal 

 quadrato dell'indice ottico di rifrazione, non è prevedibile una variazione notevole 

 della medesima al variare della lunghezza d'onda. In verità nelle esperienze precitate 

 non si rilevò alcuna variazione della costante della paraffina relativamente a quella 

 del solfo quando il confronto era fatto colle lente onde generate da un rocchetto di 

 Ruhmkorfi', e con quelle rapidissime a frequenza diversa dovute alla scarica oscillante 

 di condensatori a diversa capacità. Io mi sono limitato a ripetere ancora questa 

 ricerca, non parendomi del tutto scevro d'obbiezioni l'esclusivo confronto delle pro- 

 prietà dielettriche con quelle del solfo, pel quale l'assenza assoluta di una lenta 

 polarizzabilità non è provata in via affatto generale. Di più non mi pareva senza 

 int.^resse estendere l'esperimento alla piccola serie di dielettrici esaminati in prece- 

 denza, dei quali i più hanno una costante dielettrica prossima al quadrato dell'indice 

 ottipo di rifrazione. 



Io mi servii ancora della disposizione generale delle misure di Graetz e Fomm. 

 Le onde rapide erano generate dalla scarica oscillante di una bottiglia di Leyda a 

 non grande capacità, tra le sfere metalliche di un micrometro a scintille le quali 

 erapQ connesse coi morsetti secondarli di un grosso rocchetto d'induzione e colle 

 lastre del cainpp. La corrente primaria era fornita da due accumulatori, e l'inter- 

 ruttore a martello era regolato in modo da funzionare colla massima regolarità. Me- 

 diante la distanza delle sfere del micrometro era regolata la tensione secondaria ; 

 però, siccome questa, quando le sfere erano tanto lontane da non lasciar luogo alla 

 scarica, e^'^ troppo elevata per le misure, anche alimentando il primario con una 

 piccolissima forza elettromotrice, e siccpijie d'^ltfonde essa non era mai tanto co- 

 stante da perpiettere la piisura .colla stessa sicurezza comp col commutatore rotante, 

 iq );|;ilizz^i esclusivajnejite qiiesto per tutte le misure a piccola frequenza. 



La determinazione relativa (Jella tensione npn poteva farsi in ogni caso colla 

 ^);essa fapilità mediante i voltometri elettFOstatjci a quadranti orizzootali di Thomson, 

 si^ perchè questi non sono graduati che per tensioni mpderat,e, sia perchè l'isola- 

 i^ipnto n^i qu3,flranti in essi è fatto con piccoli sopporti di ebanite, e non è altret- 

 tar|tp sjpi|rQ per fpequepze elevatissime. Perciò, allo scopo di eseguire tutte le misure 

 J3gp ^jì toìco apparecchio, io po^ti'ijii ancora cqpip i due autori precitati un voltp- 

 ^Qtrp ^l^tj^rostatjpo sul pripcipjp d| quelli pf^cp(ientemente accennati ; costituendo 



