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però la parte mobile indotta d'un disco di rame, per poter prescindere senz'altro 

 da ogni effetto di polarizzazione susseguente, come negli elettrometri ordinarli. Per 

 semplicità utilizzai a quest'uopo l'incastellatura di un galvanometro ordinario, sosti- 

 tuendone l'ago coll'elettroscopio, e le spirali del moltiplicatore con due lastre di vetro 

 di 8 X 8 cmq. di superficie, rette dagli stessi blocchi isolanti scorrevoli per poterle 

 facilmente spostare, e coperte di stagnola in modo da avere la superficie conduttrice 

 perfettamente piana. Il filo di sospensione sottilissimo era d'argento, lungo alcuni 

 decimetri. Lo specchio si moveva nella piccola cassa metallica soprastante al campo, 

 da essa protetto contro ogni azione induttrice di questo. Un inviluppo di cartone, 

 trattenuto dalla intelaiatura metallica, difendeva il sistema dalle correnti d'aria. 



Sebbene la superficie delle armature fosse molto limitata, e la loro distanza in 

 alcune esperienze notevole, io aveva però constatato mediante il confronto delle de- 

 viazioni dell'elettroscopio con quelle del voltometro di Thomson, a piccola frequenza, 

 e con quelle di un altro elettroscopio metallico collocato nel campo più largo ed 

 assolutamente omogeneo del primo apparecchio, a frequenza elevata, che la propor- 

 zionalità di esse ai quadrati delle tensioni adoperate era verificata con tutta l'appros- 

 simazione per tutta l'estensione della scala, avendo naturalmente adottato lo stesso 

 orientamento del disco a 45° colle lastre, ed introdotto nelle letture le solite corre- 

 zioni. Cosi avevo il vantaggio di utilizzare due scale eguali per le due misure, e, 

 scegliendo opportunamente le sensibilità, di leggere deviazioni dello stesso ordine di 

 grandezza, per le quali si poteva prescindere da qualsiasi correzione. Solo aveva nel 

 secondo apparecchio il sistema mobile un tale momento d'inerzia, e ne erano nell'aria 

 così poco smorzate le oscillazioni, che le misure per un osservatore solo riuscivano 

 assai difficili e poco sicure. Per ovviare a ciò io prolungai l'asticina verticale della 

 sospensione fino ad oltrepassare di alcuni centimetri l'orlo inferiore delle lastre, ed 

 applicai ad essa un piccolo disco metallico orizzontale, che pescava in un bagno d'olio: 

 la parete cilindrica metallica del piccolo recipiente proteggeva lo spazio interno contro 

 ogni azione induttrice. Per tal modo era lo smorzamento tanto efficace da rendere 

 il movimento quasi completamente aperiodico, e da permettere di seguire con pron- 

 tezza anche le rapide variazioni della forza elettrostatica. Nel primo apparecchio a 

 sospensione bifilare un'ala di mica smorzava nell'aria le oscillazioni sufficientemente; 

 quando nel campo era portato un liquido, questo agiva parimenti sul disco metallico 

 con grande efficacia. I due apparecchi erano in vicinanza immediata, e le armature 

 unite da grossi e corti fili di rame per impedire anche alle frequenze piìi elevate ogni 

 irregolarità nella distribuzione del potenziale. I due cannocchiali colle scale ad egual 

 distanza dagli specchi erano parimenti vicinissimi, facilitando assai le osservazioni. 



I dielettrici solidi furono esaminati in forma di piccoli dischi sottili come nelle 

 prime misure. Per alcuni utilizzai addirittura gli stessi dischi, per altri vennero 

 tagliati dischi eguali dalle stesse lastre. Siccome per queste il potere induttore spe- 

 cifico era già noto in valore assoluto nelle condizioni nelle quali le misure erano 

 fatte a piccola frequenza, io mi limitai qui a determinare la variazione relativa dei 

 momenti di rotazione alla frequenza elevatissima della scarica oscillante. Perciò con- 

 frontavo le deviazioni dei due apparecchi per una serie di tensioni corrispondenti a 

 lunghezze diverse delle scintille di scarica, e subito appresso per una serie analoga 

 di tensioni a bassa frequenza ^ circa 15 periodi per 1" — la quale abbracciava 



