35 SULLE EQUAZIONI DEL MOTO DEI CORPI ELASTICI 329 



con le altre (^): 



/y\ A ÒMq ÒMl dih dUm 



^ ^ ò« òn òn òn ' 



Poniamo : 



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"*■" Jsì òa; da; 



■d^ 



òy hy 

 oppure : 



-TT r ( ÒMm ÒMn i ÒMm ÒMn t ÒMi» ÒWh ( j o 



Js( da; òx òj/ OS/ ' ò^ ò^ I 



Si dimostrano, come al § 3 del capitolo precedente, le note relazioni: 



e quindi come al § 4 (Gap. Il): 



Facendo poi uso della formola (5), si dimostra, come al § 5 del Gap. prec, che 

 se K è una quantità finita, positiva e diversa da zero, si ha: 



e quindi: 



con e quantità finita, positiva e diversa da zero. 

 5. Giò posto, si consideri la serie: 



Ripetendo letteralmente i ragionamenti dei §§ 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, coll'avver- 

 tenza di supporre tutte le ^; e tutte le w identicamente nulle e di sostituire al teo- 



(') L'integrazione dell'equazione A^m -{- f = 0, per dati valori di — nei punti di 0, si ri- 

 duce, come è noto, all'integrazione dell'altra equazione A^jt' = 0, per dati valori di -^~ nei punti 



di a; e questa si può eiFettuare nel modo indicato dal Neumann (Untersuchungen i'iber das Logarith- 

 mische und Newton'sche Potential, Seite 216). 



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